However, in the cubic, ferromagneti

However, in the cubic, ferromagnetic phase EF falls on a
peak in the DOS curve as shown in Fig 2. Hence a
Peierls-Jahn-Teller-like instability arises and the system
stabilizes in the lower symmetric rhombohedral structure.
The Peierls-Jahn-Teller-like instability in the cubic phase accordingly
arises from the orbital degeneracy of the eg state.
For the ferromagnetic and nonmagnetic phases of rhombohedral
LaCoO3 , EF falls on the nonbonding 3d-like state in the
ferromagnetic case and a pseudogap in the nonmagnetic
case. Since the location of EF on the pseudogap
gives extra contribution to the structural stability, LaCoO3
stabilizes in the nonmagnetic, rhombohedral structure.
C. Origin of ferromagnetism
Replacing La with Sr introduces hole states above the
Fermi level and reduces the electron per atom ratio in
LaCoO3. If we assume that the rigid-band-filling principle
works in this case, the reduction in the electron per atom
ratio is equivalent to shifting EF towards the lower energy
side of DOS. As there is a sharp peak in DOS at the lower
energy part closer to EF in nonmagnetic, rhombohedral
LaCoO3, Sr doping enhances N(EF). Hence the Stoner criterion
@N(EF)I.1; I being the Stoner parameter# for band
ferromagnetism will be fulfilled and ferromagnetism will appear.
Goodenough has pointed out that the magnetic moment
of 1.5mB in metallic La0.5Sr0.5CoO3 can be rationalized with
an intermediate-spin model having localized t2g
5 configurations
on each cobalt and an itinerant s* band containing 0.5
electrons per Co atom magnetized ferromagnetically. From
magnetization measurements in low magnetic fields Itoh
et al.66 found that there exist spin-glass (0,x

Kết quả (Việt) 1:

Tuy nhiên, trong giai đoạn khối sắt từ EF rơi vào mộtđỉnh cao trong đường cong DOS như minh hoạ trong hình 2. Do đó mộtPeierls-Jahn-Teller-như sự bất ổn định phát sinh và hệ thốngổn định trong cấu trúc theo đối xứng thấp hơn.Giai đoạn bất ổn Peierls Jahn-Teller-giống như trong khối cho phù hợpphát sinh từ liền provost quỹ đạo của ví dụ như nhà nước.Cho các sắt từ và không pha theoLaCoO3, EF rơi vào bang 3d giống như xét ở cácsắt từ trường hợp và pseudogap trong các khôngtrường hợp. Từ vị trí của EF trên pseudogapcung cấp cho các đóng góp thêm cho sự ổn định cấu trúc, LaCoO3ổn định trong cấu trúc không, theo.C. xuất xứ ferromagnetismThay thế La Sr giới thiệu lỗ kỳ trên cácMức Fermi và làm giảm điện tử cho mỗi nguyên tử tỷ lệ trongLaCoO3. Nếu chúng ta giả định rằng các nguyên tắc cứng nhắc-band-điềnhoạt động trong trường hợp này, việc giảm điện tử cho mỗi nguyên tửtỷ lệ là tương đương với việc chuyển đổi EF hướng tới năng lượng thấpbên của DOS. Như có một đỉnh cao sắc nét trong DOS lúc thấp hơnnăng lượng phần gần gũi hơn với EF ở không, theoLaCoO3, Sr doping tăng cường N(EF). Vì thế các tiêu chí StonerI.1 @N (EF); Tôi là các Stoner tham số # cho ban nhạcferromagnetism sẽ được hoàn thành và ferromagnetism sẽ xuất hiện.Goodenough đã chỉ ra rằng mômen1.5 MB trong kim loại La0.5Sr0.5CoO3 có thể được lý vớimột mô hình Trung-spin có bản địa hoá t2g5 cấu hìnhtrên mỗi coban và một ban nhạc lưu động s * chứa 0,5điện tử cho mỗi nguyên tử Co từ hoá ferromagnetically. Từtừ hóa đo đạc trong thấp từ trường Itohet al.66 tìm thấy rằng có tồn tại spin-thủy tinh (0, x < 0,18) vàcụm kính (0,18phân phối ngẫu nhiên của Sr và cuộc cạnh tranh giữasắt từ, double-trao đổi tương tác giữaCo41 và Co31 và phản sắt từ superexchange tương tácgiữa vòng quay cao kỳ chẳng hạn như Co312Co31 vàCo412Co. Mới Potze et al.47 đã nghiên cứu x-quang hấp thụquang phổ của SrCoO3 và kết luận rằng nguyên tử Conày là tài liệu trong một vòng quay trung gian (t2g4Ví dụ:1, S51)đất nước. Họ cũng chỉ ra khả năng của mộtTrung cấp-spin bang hơi sườn LaCoO3. Từđo lường cảm từ ngày La12xSrxCoO3Ganguly et al.61 tìm thấy rằng Co ở mức thay thế thấp Srtrong cấu hình của IS-nhà nước. Gần đây là Yamaguchi et al.67suy ra từ các phổ hồng ngoại phụ thuộc nhiệt độtrên LaCoO3 rằng sự chia tách của chế độ phonon là hệ quả từquá trình chuyển đổi của spin-nhà nước và các biến dạng lưới địa phương có thểmọi người coi là liên quan đến IS-nhà nước quay vui mừng nhiệtchuyển tiếp trong công ty Thay thế của Sr cho La chuyển đổicobalts hàng xóm gần nhất của nó thành một vòng quay thấp tetravalent(t2g0 ^ LS), cao-spin (t2g3 ví dụ2; HS), hay quay vòng trung cấp(t2g4Ví dụ:1; IS) nhà nước. Nếu chúng ta xem xét một hình ảnh hoàn toàn ion, cáctrên vòng quay cấu hình cho tối đa 1mB, 5mB, và3mB mỗi nguyên tử đồng, tương ứng, ở SrCoO3. Mạnh mẽ O 2pđể Co lai 3d làm giảm việc trao đổi chia tách cácBan nhạc T2G, dẫn đến một sự giảm nhỏ trong mômencủa La12xSrxCoO3 so với các con tinh khiết ion-figuration. Chúng tôi tính Mômen lưỡng cực cho Co nguyên tử trongSrCoO3 là 1.843mB và điều này chỉ ra rằng các cấu hình ISlà thuận lợi hơn so với cấu hình LS và HS tạicấp độ cao hơn của Sr thay thế.

Kết quả (Việt) 2:

Tuy nhiên, trong giai đoạn sắt từ khối EF rơi vào
đỉnh điểm trong đường cong DOS như hình 2. Do đó một
Peierls-Jahn-Teller giống như sự bất ổn phát sinh và hệ thống
ổn định trong cơ cấu rhombohedral đối xứng thấp hơn.
Các Peierls-Jahn- Teller giống như sự bất ổn định trong giai đoạn khối phù hợp
xuất phát từ sự suy đồi quỹ đạo của các ví dụ nhà nước.
Đối với các giai đoạn sắt từ và phi từ tính của rhombohedral
LaCoO3, EF rơi vào nonbonding nhà nước 3d-như trong
trường hợp sắt từ và một pseudogap trong không có từ tính
trường hợp. Từ vị trí của EF trên pseudogap
cho đóng góp thêm vào sự ổn định cấu trúc, LaCoO3
ổn định trong không có từ tính, cấu trúc rhombohedral.
C. Nguồn gốc của sắt từ
thay thế La với Sr giới thiệu tiểu bang lỗ trên
mức Fermi và làm giảm các electron mỗi tỷ lệ nguyên tử trong
LaCoO3. Nếu chúng ta giả định rằng cứng nhắc-band-điền nguyên tắc
công trình trong trường hợp này, việc giảm electron mỗi nguyên tử
tỉ lệ tương đương với chuyển EF về phía năng lượng thấp hơn
bên của DOS. Như có một đỉnh nhọn trong DOS theo giá thấp hơn
một phần năng lượng gần gũi hơn với EF tại không có từ tính, rhombohedral
LaCoO3, doping Sr tăng cường N (EF). Do đó các tiêu chí Stoner
@N (EF) I.1; Tôi được các tham số Stoner # cho ban nhạc
sắt từ sẽ được hoàn thành và sắt từ sẽ xuất hiện.
Goodenough đã chỉ ra rằng thời điểm từ
1,5MB trong La0.5Sr0.5CoO3 kim loại có thể được hợp lý với
một mô hình trung gian spin đã bản địa hoá t2g
5 cấu hình
trên mỗi coban và một ban nhạc s * lưu chứa 0,5
electron mỗi Co nguyên tử từ hóa ferromagnetically. Từ
các phép đo từ hóa trong từ trường thấp Itoh
et al.66 thấy rằng có tồn tại spin-thủy tinh (0, x <0,18) và
cụm kính (0.18đến sự phân bố ngẫu nhiên của Sr và sự cạnh tranh giữa
các tương tác sắt từ, đôi trao đổi giữa
Co41 và Co31 và tương tác siêu trao đổi phản sắt từ
giữa các quốc gia-spin cao như Co312Co31 và
Co412Co. Gần đây Potze et al.47 đã nghiên cứu sự hấp thụ tia X
quang phổ của SrCoO3 và kết luận rằng các nguyên tử Co
trong tài liệu này là trong một spin trung gian (t2g
4
ví dụ
1, S51)
trạng thái cơ bản. Họ cũng chỉ ra khả năng của một
nhà nước trung gian-spin LaCoO3 hơi pha tạp. Từ
các phép đo độ cảm từ trên La12xSrxCoO3
Ganguly et al.61 thấy rằng Co ở mức thay thế Sr thấp
là trong cấu hình IS-nhà nước. Gần đây Yamaguchi et al.67
suy ra từ nhiệt độ phụ thuộc phổ hồng ngoại
trên LaCoO3 rằng chia tách các chế độ phonon kết quả từ
quá trình chuyển đổi spin-nhà nước và sự biến dạng lưới địa phương có thể được
hiểu là có liên quan đến nhiệt vui mừng IS-trạng thái spin
chuyển trong Co. thay thế Sr cho La chuyển
cobalts hàng xóm gần nhất của nó vào một tetravalent spin thấp
(t2g
5; LS), spin cao (t2g
3 ví dụ
2; HS), hoặc trung gian spin
(t2g
4
ví dụ
1; IS) nhà nước. Nếu chúng ta xem xét một bức tranh hoàn toàn ion, các
cấu hình quay trên cho 1Mb tối đa, 5MB, và
3MB mỗi Co nguyên tử, tương ứng, trong SrCoO3. The O 2p mạnh
đến Co lai 3d làm giảm sự tách trao đổi của
các ban nhạc t2g, kết quả là giảm nhỏ trong thời điểm từ tính
của La12xSrxCoO3 so với con- ion tinh khiết
hình trạng. Mômen từ tính toán của chúng tôi mỗi Co nguyên tử trong
SrCoO3 là 1.843mB và điều này chỉ ra rằng cấu hình IS
là nhiều thuận lợi hơn so với LS và cấu hình HS ở
cấp độ cao hơn của sự thay thế Sr.