ABSTRACT- The metallic nature of La

ABSTRACT- The metallic nature of LaNiOs is studied by the local-density full-potential linearised augmentedplane-wave
(FLAPW) band structure calculation. For a hypothetical cubic perovskite structure, we have found a
large Fermi surface with a hole inside, which is similar to the Fermi surface seen in oxide high-T= superconductors.
Applying a rhombohedral distortion observed experimentally, the large Fermi surface collapses into small surfaces
with electrons and holes. If we stab&e a cubic structure, we may expect the superconductivity in this material
on the analogy of the cubic Bar_,K,BiOs
INTRODUCTION
Is the CuOz layer indispensable for the high-temperature superconductivity? This is a big issue
in the study of the high-temperature superconductors. We have two questions here:
(1) Is the two dimensional electron system necessary?
(2) Can we replace Cu with another element?
In this paper, we demonstrate that the LaNiOs compound is a good starting material for answering
such questions. By using the local-density full-potential augmented-plane-wave (FLAPW)
band-structure calculation, we study electronic band structures of a rhombohedral and a cubic
LaNiOs. For a experimentally observed rhombohedral structure, the band structure calculation
well explains the metallic nature observed (Laccore et al. 1991, Sreedhar et al. 1992, Kaneeda et
al. 1992). For a hypothetical cubic structure, we find a nearly-half-filled band which is commonly
seen in the layered Cu-0 high-T, superconductors and the cubic Bar_,K,BiOs superconductor;
from such a similarity, we may expect the superconductivity for a cubic LaNiOs or a related
material, if we can stabilize the cubic phase with doping or applying pressure.
Recently, RNiOs (R=L a, Pr, Nd, Sm, Eu) compounds have been intensively investigated in
various experiments (Kemp et al. 1990, Laccore et al. 1991, Torrance et al. 1992, GarciaMunoz
et al. 1992, Sreedhar et al. 1992, Medarde et al. 1992, Granados et al. 1992, Kaneeda
et al. 1992). Torrance et al. (1992) h ave shown an interesting phase diagram on a plane
of the temperature and the ionic radius. The La compound is metallic down to a very low
temperature, while the other compounds with R of Pr, Nd, Sm and Eu take place a metalinsulator
transition and an antiferromagnetic transition. The crystal structures are rhombohedral
for the La compound, and orthorhombic for the other compounds. In those scopes, an undistorted
cubic structure may bring a new property, e.g., superconductivity.

Kết quả (Việt) 1:

Trừu TƯỢNG-các chất kim loại của LaNiOs được nghiên cứu bởi mật độ local tiềm năng đầy đủ linearised augmentedplane-waveTính toán cơ cấu ban nhạc (FLAPW). Cho một cấu trúc perovskite khối giả, chúng tôi đã tìm thấy mộtFermi lớn trên bề mặt với một lỗ bên trong, mà là tương tự như bề mặt Fermi thấy trong oxit cao-T = chất siêu dẫn.Áp dụng một biến dạng theo quan sát thực nghiệm, bề mặt Fermi lớn sụp đổ vào bề mặt nhỏđiện tử và lỗ. Nếu chúng tôi đâm & e một cấu trúc khối, chúng ta có thể mong đợi siêu dẫn trong tài liệu nàyvào tương tự của BiOs Bar_, K, khối GIỚI THIỆULà lớp CuOz không thể thiếu cho siêu dẫn nhiệt độ cao? Đây là một vấn đề lớntrong nghiên cứu chất siêu dẫn nhiệt độ cao. Chúng tôi có hai câu hỏi dưới đây:(1) là hệ thống hai chiều electron cần thiết?(2) chúng tôi có thể thay thế Cu với các yếu tố khác không?Trong bài báo này, chúng tôi chứng minh rằng các hợp chất LaNiOs là một vật liệu khởi đầu tốt nhất trả lờicâu hỏi như vậy. Bằng cách sử dụng địa phương-mật độ đầy đủ tiềm năng tăng cường--sóng phẳng (FLAPW)tính toán cơ cấu ban nhạc, chúng tôi nghiên cứu ban nhạc điện tử cấu trúc của một theo và một khốiLaNiOs. Đối với một cơ cấu theo thực nghiệm quan sát, tính toán cơ cấu ban nhạccũng giải thích tính chất kim loại, quan sát (Laccore et al. năm 1991, thanh hiền et al. 1992, Kaneeda etAl. năm 1992). Cho một khối cấu trúc giả định, chúng tôi tìm thấy một ban nhạc gần như một nửa-đầy thườngnhìn thấy trong lớp Cu-0 cao-T, chất siêu dẫn và Bar_ khối, K, siêu dẫn BiOs;từ tương tự như vậy, chúng tôi có thể mong đợi siêu dẫn cho một khối LaNiOs hoặc một liên quantài liệu, nếu chúng tôi có thể ổn định pha khối với doping hoặc áp dụng áp lực.Gần đây, RNiOs (R = L, Pr, Nd, Sm, Eu) hợp chất đã được nghiên cứu chuyên sâu trongCác thí nghiệm (Kemp et al. năm 1990, Laccore et al. 1991, Torrance et al. 1992, GarciaMunozet al. 1992, thanh hiền et al. 1992, Medarde et al. 1992, Granados et al. 1992, KaneedaCTV năm 1992). Torrance et al. (1992) h ave Hiển thị một biểu đồ pha thú vị trên một mặt phẳngnhiệt độ và bán kính ion. Hợp chất La là kim loại xuống rất thấpnhiệt độ, trong khi các hợp chất khác với R Pr, Nd, Sm và châu Âu đưa ra một metalinsulatorquá trình chuyển đổi và một quá trình chuyển đổi phản sắt từ. Cấu trúc tinh thể phải theocho La hợp chất, và hệ trực thoi cho các hợp chất khác. Trong những phạm vi, một undistortedkhối cấu trúc có thể mang lại một tài sản mới, ví dụ, tính siêu dẫn.

Kết quả (Việt) 2:

ABSTRACT- Bản chất kim loại của LaNiOs được nghiên cứu bởi các địa phương có mật độ đầy đủ tiềm năng linearised augmentedplane sóng
(FLAPW) tính toán cấu trúc ban nhạc. Đối với một cấu trúc perovskite khối giả, chúng tôi đã tìm thấy một
bề mặt Fermi lớn với một lỗ hổng bên trong, mà là tương tự như bề mặt Fermi thấy trong oxit cao-T = chất siêu dẫn.
Áp dụng một biến dạng rhombohedral quan sát thực nghiệm, bề mặt Fermi lớn sụp đổ vào các bề mặt nhỏ
với các electron và lỗ trống. Nếu chúng ta đâm & e một cấu trúc khối, chúng ta có thể mong đợi sự siêu dẫn trong tài liệu này
trên sự tương tự của các Bar_ khối, K, BIOS
GIỚI THIỆU
Là lớp CuOz không thể thiếu cho các chất siêu dẫn ở nhiệt độ cao? Đây là một vấn đề lớn
trong việc nghiên cứu những chất siêu dẫn nhiệt độ cao. Chúng tôi có hai câu hỏi ở đây:
(1) Có hai hệ thống điện tử chiều cần thiết?
(2), chúng tôi có thể thay thế Cu với một yếu tố khác?
Trong bài báo này, chúng tôi chứng minh rằng hợp chất LaNiOs là một vật liệu khởi đầu tốt cho việc trả lời
câu hỏi như vậy. Bằng cách sử dụng các địa phương có mật độ đầy đủ tiềm năng tăng cường máy bay sóng (FLAPW)
tính toán băng cấu trúc, chúng ta nghiên cứu các cấu trúc ban nhạc điện tử của một rhombohedral và một khối
LaNiOs. Đối với một cấu trúc rhombohedral quan sát thực nghiệm, tính toán cơ cấu ban nhạc
cũng giải thích bản chất kim loại quan sát (Laccore et al. 1991, Sreedhar et al. 1992, Kaneeda et
al. 1992). Đối với một cấu trúc khối giả thuyết, chúng ta tìm thấy một ban nhạc gần nửa đầy mà thường được
nhìn thấy trong các lớp Cu-0 cao-T, chất siêu dẫn và các Bar_ khối, K, BIOS chất siêu dẫn,
từ một sự tương tự như vậy, chúng ta có thể mong đợi sự siêu dẫn cho một LaNiOs khối hoặc liên quan
vật chất, nếu chúng ta có thể ổn định giai đoạn khối với doping hay áp dụng.
Gần đây, RNiOs (R = L một, Pr, Nd, Sm, Eu) hợp chất đã được nghiên cứu chuyên sâu trong
các thí nghiệm khác nhau (Kemp và cộng al. 1990, Laccore et al. 1991, Torrance et al. 1992, GarciaMunoz
et al. 1992, Sreedhar et al. 1992, Medarde et al. 1992, Granados et al. 1992, Kaneeda
et al. 1992). Torrance et al. (1992) h ave được hiển thị một biểu đồ pha thú vị trên một chiếc máy bay
của nhiệt độ và bán kính ion. Các hợp chất La là kim loại xuống rất thấp
nhiệt độ, trong khi các hợp chất khác với R của Pr, Nd, Sm và Eu diễn ra một metalinsulator
chuyển tiếp và chuyển tiếp phản sắt từ. Các cấu trúc tinh thể là rhombohedral
cho các hợp chất La, và thoi cho các hợp chất khác. Trong những phạm vi, một biến dạng
cấu trúc khối có thể mang lại một tài sản mới, ví dụ như, siêu dẫn.