It is well known that the adsorptio

It is well known that the adsorption chiller (ADC) utilizes the
adsorbenteadsorbate characteristics to achieve useful cooling effects
at the evaporator by the amalgamation of two processes
namely ‘adsorption-triggered-evaporation’ and ‘desorption-activated-
condensation’ [1]. The ADC works as a batch wise process i.e.
adsorption and desorption occur alternatively in the adsorption
bed and is also time dependent [2e6]. So, the adsorption rate or
kinetic equations are widely used to describe adsorption data at
non-equilibrium conditions, and are significant to investigate the
basic understanding of adsorption process that ranges from transient
to the cyclic steady state. The simplest kinetics equation is
commonly expressed by dqt=dt ¼ aðq*  qtÞ, where qt is the amount
of adsorbate uptake at time t, q* is its value at equilibrium, and a is
the temperature dependent constant. This rate equation indeed is
in line with the concept of LDF (linear driving force) model or the
first order kinetic equation [7,8]. The basic mathematic model for
the diffusive transport of adsorbates within complex adsorbent
structures is the Fick's equations [9], and is difficult to solve
analytically under practical situation [9,10]. The LDF model [11]
correlates experimental data in simple equation forms [11e13]
employing data fitting parameters. The LDF model assumes that
the adsorbent particle temperature is uniform, and its thermal
conductivity is infinity, which means that the heat transfer effect is
neglected. The LDF models also involve the intra-particle diffusion
for mass transfer process. The physical evidence of the LDF coefficient
is obtained thermodynamically from Langmuirian kinetics. It
should be noted here that the Langmuir kinetics [14e18] are used to
describe the non-equilibrium conditions of adsorbent þ adsorbate
system. However, the Langmuir isotherm is limited to one site occupancy
adsorption onto the homogeneous adsorbent surface.
Moreover, the Langmuir isotherm gives inconsistency thermodynamic
behavior at higher pressure ranges [19].
Bhatia et al. [9] gave a comprehensive theoretical perspective of
molecular transport in nanopores with the proposal of an oscillator
model and a distributed friction models. Sircar and Hufton [12]
analyzed the connection between the linear driving force (LDF)
model and the FD (Fickian Diffusion) model but the detailed characteristics
of local adsorption kinetic model are neglected during
integrations. The Fick's differential equation is difficult to solve
analytically under practical situation, because the diffusivity,which considers sophisticate diffusion mechanisms within complex adsorbent structures, is highly computational time consuming to
determine its integration form over the complete time and space
domain [12].
Based on Langmuirian adsorption theory, Azizian [10] analyzed
the general analytical solution of two extreme cases theoretically
with high initial concentration of adsorbate, and lower initial
concentration of solute, where the first one converts into a pseudofirst-
order LDF model, while the latter follows a pseudo-secondorder
equation. Liu and Shen [8] also gave a similar conclusion of
Azizian [10]. Employing Langmuir model, Marczewski [17] derived
the integrated form of kinetics Langmuir equation (IKL), and
compared it with the nth-order, mixed 1, 2-order, and multiexponential
kinetic equations. Marczewski et al. [18] also proposed
a generalization form of Langmuir kinetics (gIKL), and LF
(LangmuireFreundlich) isotherm was applied to describe the nonideal
behavior of adsorption phenomena. Later, Azizian and Bashiri
[13] developed the adsorption kinetics with SRT (statistical rate
theory) approach, and studied the solute adsorption at the solid/
solution. The MPFO (modified pseudo-first-order) kinetic equation,
proposed by Yang and Al-Duri [20], was interpreted theoretically
[13]. By applying different adsorptive site energy distribution,
Rudzinski and Panczyk [21] derived the power form of Elovich
equation from LangmuireFreundlich and the Temkin isotherms.
Corresponding to practical experimental conditions, Loh et al.
proposed [22] a theoretical framework to describe the adsorption
kinetics for the non-isothermal system. Babrao and Jiang [23]
investigated the transport diffusivities of CO2 and CH4 in silicalite,
C168 schwarzite, and IRMOF-1 employing molecular dynamics
simulation, and it was found that the computational results match
well with the MaxwelleStefan formulation for pure CO2 and CH4.
To utilize the adsorption kinetics with adsorption chiller system,
Aristov et al. [15,16] studied the water adsorption kinetics on silica
gel (type Fuji RD) under real operating conditions with the optimization
of various loose grains silica gel configuration.
Up to now, no significant attempts are established to explain the
theoretical origins of adsorption rate equations for a single
component adsorbent þ adsorbate system in detai

Kết quả (Việt) 2:

Nó cũng được biết rằng các máy làm lạnh hấp phụ (ADC) sử dụng các
đặc điểm adsorbenteadsorbate để đạt được hiệu ứng làm mát hữu ích
tại các thiết bị bay hơi bởi sự hợp nhất của hai quá trình
cụ thể là 'hấp phụ-kích hoạt-bốc hơi' và 'giải hấp-activated-
ngưng tụ "[1]. Các công trình ADC như một lô quá trình khôn ngoan tức là
hấp phụ và giải hấp xảy ra cách khác trong hấp phụ
ngủ và cũng là thời gian phụ thuộc [2e6]. Vì vậy, tỷ lệ hấp thụ hoặc
phương trình động học được sử dụng rộng rãi để mô tả dữ liệu hấp phụ ở
điều kiện không cân bằng, và có ý nghĩa để điều tra sự
hiểu biết cơ bản của quá trình hấp phụ rằng khoảng từ thoáng qua
đến trạng thái ổn định theo chu kỳ. Phương trình động học đơn giản nhất là
thường được biểu đạt bằng DQT = dt ¼ ADQ *? qtÞ, nơi qt là lượng
hấp thu adsorbate tại thời điểm t, q * là giá trị của nó ở trạng thái cân bằng, và một là
nhiệt độ không đổi phụ thuộc. Phương trình tỷ lệ này thực sự là
phù hợp với các khái niệm về LDF (tuyến tính động lực) mô hình hoặc các
lệnh đầu tiên phương trình động học [7,8]. Các mô hình toán học cơ bản cho
việc vận chuyển khuếch tán của vật liệu hấp phụ trong adsorbates phức tạp
cấu trúc là phương trình của Fick [9], và rất khó để giải quyết
phân tích theo tình hình thực tế [9,10]. Mô hình LDF [11]
tương quan dữ liệu thử nghiệm trong các hình thức phương trình đơn giản [11e13]
sử dụng dữ liệu thông số phù hợp. Mô hình LDF giả định rằng
nhiệt độ hạt chất hấp phụ là thống nhất, và nhiệt của nó
dẫn là vô cùng, có nghĩa là hiệu quả truyền nhiệt được
bỏ qua. Các mô hình LDF cũng liên quan đến sự khuếch tán nội hạt
cho quá trình chuyển khối. Các bằng chứng vật chất của hệ số LDF
thu được nhiệt động lực từ động lực học Langmuirian. Nó
nên được lưu ý ở đây là các động học Langmuir [14e18] được sử dụng để
mô tả các điều kiện không cân bằng của adsorbate þ hấp phụ
hệ. Tuy nhiên, các đường đẳng nhiệt Langmuir được giới hạn trong một trang web công suất
hấp phụ lên bề mặt vật liệu hấp phụ đồng nhất.
Hơn nữa, các đường đẳng nhiệt Langmuir cho nhiệt không thống nhất
hành vi tại các phạm vi áp suất cao hơn [19].
Bhatia et al. [9] đã đưa ra một quan điểm lý thuyết toàn diện về
vận chuyển phân tử trong nanopores với đề nghị của một dao động
mô hình và mô hình ma sát phân tán. Sircar và Hufton [12]
phân tích các kết nối giữa các tuyến tính động lực (LDF)
mô hình và (Diffusion Fickian) mô hình FD nhưng các đặc tính chi tiết
của mô hình động học hấp phụ địa phương đang bị bỏ quên trong
tích hợp này. Phương trình vi phân của Fick là khó khăn để giải quyết
phân tích theo tình hình thực tế, bởi vì độ khuyếch tán, trong đó xem xét cơ chế khuếch tán tinh xảo trong cấu trúc vật liệu hấp phụ phức tạp, là thời gian rất tính toán tiêu thụ để
xác định hình thức hội nhập của nó trong thời gian hoàn chỉnh và không gian
miền [12].
Dựa trên lý thuyết hấp phụ Langmuirian, Azizian [10] phân tích
các giải pháp phân tích chung của hai trường hợp cực kỳ lý thuyết
với nồng độ ban đầu cao adsorbate, và ban đầu thấp hơn
nồng độ chất tan, nơi đầu tiên chuyển đổi thành một pseudofirst-
mô hình để LDF, trong khi sau này sau một pseudo-secondorder
phương trình. Liu và Shen [8] cũng đã đưa ra một kết luận tương tự của
Azizian [10]. Sử dụng mô hình Langmuir, Marczewski [17] có nguồn gốc
hình thức tích hợp của động học Langmuir phương trình (IKL), và
so sánh nó với những thứ n-trật tự, hỗn hợp 1, 2 bậc, và multiexponential
phương trình động học. Marczewski et al. [18] cũng đề xuất
một hình thức tổng quát của động lực học Langmuir (gIKL), và LF
(LangmuireFreundlich) đường đẳng nhiệt được áp dụng để mô tả không lý tưởng
hành vi của hiện tượng hấp phụ. Sau đó, Azizian và Bashiri
[13] đã phát triển động học hấp phụ với SRT (thống kê tỷ lệ
lý thuyết) cách tiếp cận và nghiên cứu sự hấp thụ chất tan ở dạng rắn /
giải pháp. Các MPFO (sửa đổi pseudo-first-order) Phương trình động học,
bởi Yang và Al-Duri [20] đề xuất, được giải thích về mặt lý thuyết
[13]. Bằng cách áp dụng phân phối năng lượng tại chỗ hút bám khác nhau,
Rudzinski và Panczyk [21] có nguồn gốc hình thức sức mạnh của Elovich
phương trình từ LangmuireFreundlich và isotherms Temkin.
Tương ứng với điều kiện thí nghiệm thực tế, Loh et al.
Đề xuất [22] một khung lý thuyết để mô tả sự hấp thụ
động học cho các hệ thống không đẳng nhiệt. Babrao và Jiang [23]
đã nghiên cứu diffusivities vận chuyển CO2 và CH4 trong silicalite,
C168 schwarzite, và IRMOF-1 sử dụng phân tử động
mô phỏng, và nó đã được tìm thấy rằng các kết quả tính toán phù hợp
tốt với việc xây dựng MaxwelleStefan cho CO2 tinh khiết và CH4.
Để sử dụng động học hấp phụ với hệ thống hấp phụ làm lạnh,
Aristov et al. [15,16] đã nghiên cứu động học hấp phụ nước trên silica
gel (loại Fuji RD) dưới điều kiện hoạt động thực tế với việc tối ưu hóa
của nhiều hạt lỏng silica gel cấu hình.
Cho đến nay, không có những nỗ lực đáng kể được thành lập để giải thích
nguồn gốc lý thuyết tỷ lệ hấp phụ phương trình cho một đơn
hệ thống adsorbate thành phần vật liệu hấp phụ þ trong detai