3.9 RRhX compoundsIt has been found

3.9 RRhX compounds
It has been found that YRhAl and LaRhAl in RRhAl series are superconducting below 0.9 and 2.4 K, respectively, while PrRhAl, NdRhAl and GdRhAl show FM nature below their Curie temperatures [282, 283]. One can note that YRhAl and LaRhAl adopt different structure types, though both of them show superconducting nature. This suggests that the structure in these compounds do not play a crucial role for the occurrence of superconductivity [283]. CeRhAl shows mixed valent behavior and does not show any ordering down to 1.7 K [282]. The large and negative θp and small μeff values estimated from CW law in CeRhAl suggest Kondo type interactions in this compound. Later Ślebarski et al. [284] reported that the heat capacity data in CeRhAl compound show a λ-type peak at 3.8 K, which suggest the AFM transition below this temperature while the magnetization measurements suggest weak FM phase. In a strong magnetic field, weak orientation of moments in GdRhAl takes place, which suggests the canted FM structure [285].
Magnetic measurements performed on RRhGa series, reveal that NdRhGa and GdRhGa are FM, TbRhGa is AFM, while CeRhGa does not show any magnetic ordering down to lowest measured temperature [70]. Goraus et al. [286] reported that the heat capacity at different fields show Fermi liquid state in CeRhGa. The small value of electronic coefficient (γ) hints at the 4f-shell instability of Ce in CeRhGa [286]. Compounds with R=Tb,
Ho and Er in RRhGa series show collinear AFM structures with wave vector k=(0, 1/2, 0), (trang29)
Gupta and Suresh, J. Alloys and Compounds 2014
which is stable in the temperature range of 1.5 to TN of respective compounds, whereas TmRhGa shows an incommensurate sine wave modulated structure at 1.5 K [71, 287].
CeRhIn shows mixed valent behavior as seen from the magnetization data. Adroja et al. [288] reported the magnetic susceptibility of CeRhIn in temperature range 4.2-300 K, with a broad maximum around 150 K, which signals the mixed valent feature of Ce compound. EuRhIn shows FM behavior with diavalent Eu [73]. It has been observed that at 4 K and 55 kOe field, it shows almost parallel spin arrangement. The magnetization measurements show trivalent state of Yb in YbRhIn [74]. The heat capacity in YbRhIn shows a rapid increase below 4 K, which moves towards higher temperature on the application of field, which suggests that some magnetic transition either FM or spin glass occurs at low temperature in this compound.
The magnetization measurements performed by Chevalier et al. [75] show FM behavior below TC=55 K for TbRhSi and TC= 25 K for DyRhSi, AFM ordering in HoRhSi and ErRhSi. LaRhSi shows superconducting behavior below 4.3 K [76]. Bażela et al. [289] reported the magnetic structures of TbRhSi, HoRhSi and ErRhSi. They observed that all these compounds are AFM at low temperatures and show double flat spiral magnetic structures in case of Tb and Er while collinear magnetic structure for Ho compound. Later, Szytuła et al. [290] reported that ErRhSi is an antiferromagnet below TN = 8.5 K and has two magnetic phases; one is described by collinear magnetic structure with a propagation vector k = (0, 1/2, 0) between1.5 K and Tt = 2.3 K and other by a sine-wave modulated structure between Tt and TN. Later, Gondek et al. [291] performed neutron diffraction and magnetization experiments on TbRhSi, DyRhSi and HoRhSi and found that temperature dependence of magnetization indicates a small FM component, which disappears at 28 K. DyRhSi shows typical AFM behavior with TN= 14.6 K and a transition at Tt=5.4 K. HoRhSi shows single transition corresponding to AFM ordering at 8.5 K. the authors reported that the neutron diffraction data reveal that the magnetic structure in TbRhSi and DyRhSi changes below their ordering temperature.
Magnetization and neutron diffraction studies on CeRhGe and NdRhGe show that these compounds are antiferromagnets and show collinear magnetic structure (C mode) for CeRhGe whereas NdRhGe can be described by the propagation wave vector k=(1/2, 0, 1/2)
[117, 292]. The moments in these compounds are aligned along b-axis. CeRhGe shows linear (trang 30)

Kết quả (Việt) 2:

3.9 Hợp chất RRhX
Nó đã được tìm thấy rằng YRhAl và LaRhAl trong RRhAl loạt được siêu dẫn dưới 0,9 và 2,4 K, tương ứng, trong khi PrRhAl, NdRhAl và GdRhAl chương trình FM thiên nhiên dưới nhiệt độ Curie của họ [282, 283]. Người ta có thể lưu ý rằng YRhAl và LaRhAl áp dụng loại cấu trúc khác nhau, mặc dù cả hai đều thể hiện bản chất siêu dẫn. Điều này cho thấy rằng cấu trúc trong các hợp chất này không đóng một vai trò rất quan trọng cho sự xuất hiện của siêu dẫn [283]. CeRhAl cho thấy hành vi valent hỗn hợp và không hiển thị bất kỳ đặt hàng xuống 1,7 K [282]. Các θp và μeff nhỏ giá trị lớn và tiêu cực ước tính từ luật CW CeRhAl đề nghị loại tương tác Kondo trong hợp chất này. Sau Ślebarski et al. [284] đã báo cáo rằng các dữ liệu nhiệt dung trong hợp chất CeRhAl hiển thị một λ loại đỉnh 3,8 K, trong đó đề xuất chuyển đổi AFM dưới nhiệt độ này trong khi các phép đo từ hóa đề nghị giai đoạn FM yếu. Trong một từ trường mạnh, định hướng yếu của những khoảnh khắc trong GdRhAl diễn ra, điều này cho thấy cấu trúc FM nghiêng [285].
Đo từ tính thực hiện trên RRhGa loạt, tiết lộ rằng NdRhGa và GdRhGa là FM, TbRhGa là AFM, trong khi CeRhGa không hiển thị bất kỳ từ đặt xuống nhiệt độ thấp nhất đo được [70]. Goraus et al. [286] đã báo cáo rằng dung lượng nhiệt ở các lĩnh vực khác nhau cho thấy Fermi trạng thái lỏng trong CeRhGa. Các giá trị nhỏ của hệ số điện tử (γ) gợi ý về sự bất ổn 4f vỏ của Ce trong CeRhGa [286]. Các hợp chất với R = Tb,
Hồ và Er trong RRhGa loạt chương trình cấu trúc thẳng hàng AFM với vector sóng k = (0, 1/2, 0), (trang29)
Gupta và Suresh, J. Hợp kim và hợp chất 2014
là ổn định ở nhiệt độ phạm vi từ 1,5 đến TN của các hợp chất tương ứng, trong khi TmRhGa cho thấy một làn sóng cơ cấu điều chế sin chưa tương xứng ở mức 1,5 K [71, 287].
CeRhIn cho thấy hành vi valent hỗn hợp như nhìn thấy từ các dữ liệu từ hóa. Adroja et al. [288] đã báo cáo sự nhạy cảm từ của CeRhIn trong phạm vi nhiệt độ 4,2-300 K, với tối đa rộng khoảng 150 K, mà các tín hiệu tính năng valent hỗn hợp của các hợp chất Ce. EuRhIn cho thấy hành vi FM với diavalent Eu [73]. Nó đã được quan sát thấy tại 4 K và 55 lĩnh vực koe, nó cho thấy sự sắp xếp quay gần như song song. Các phép đo từ hóa hiển thị trạng thái hóa trị ba của Yb trong YbRhIn [74]. Công suất nhiệt trong YbRhIn cho thấy một sự gia tăng nhanh chóng dưới 4 K, trong đó di chuyển về phía nhiệt độ cao hơn về việc áp dụng các lĩnh vực, trong đó cho thấy rằng một số chuyển tiếp từ một trong hai FM hoặc kính quay xảy ra ở nhiệt độ thấp trong hợp chất này.
Các phép đo từ hóa được thực hiện bởi Chevalier et al. [75] cho thấy hành vi FM dưới TC = 55 K cho TbRhSi và TC = 25 K cho DyRhSi, AFM đặt hàng trong HoRhSi và ErRhSi. LaRhSi cho thấy hành vi siêu dẫn dưới 4,3 K [76]. Bażela et al. [289] đã báo cáo các cấu trúc từ các TbRhSi, HoRhSi và ErRhSi. Họ quan sát thấy rằng tất cả các hợp chất này là AFM ở nhiệt độ thấp và cho thấy đôi phẳng cấu trúc từ xoắn ốc trong trường hợp của Tb và ​​Er trong khi cấu trúc từ tính thẳng hàng cho hợp chất Hồ. Sau đó, Szytuła et al. [290] đã báo cáo rằng ErRhSi là một antiferromagnet dưới TN = 8,5 K và có hai giai đoạn từ; là một trong những mô tả bởi cấu trúc từ tính thẳng hàng với một k vector truyền = (0, 1/2, 0) between1.5 K và Tt = 2,3 K và khác bởi một cơ cấu điều chế sóng sin giữa Tt và TN. Sau đó, Gondek et al. [291] thực hiện neutron nhiễu xạ và từ hóa thí nghiệm trên TbRhSi, DyRhSi và HoRhSi và thấy rằng phụ thuộc nhiệt độ từ hóa một số bộ phận FM nhỏ, mà biến mất ở tuổi 28 K. DyRhSi cho thấy hành vi AFM điển hình với TN = 14,6 K và một sự chuyển tiếp tại Tt = 5.4 K. HoRhSi cho thấy quá trình chuyển đổi đơn tương ứng với AFM đặt hàng 8,5 K. các tác giả báo cáo rằng các dữ liệu nhiễu xạ neutron tiết lộ rằng cấu trúc từ trong TbRhSi và DyRhSi thay đổi dưới nhiệt độ đặt hàng của họ.
từ hóa và nghiên cứu nhiễu xạ neutron trên CeRhGe và NdRhGe cho thấy những hợp chất antiferromagnets và hiển thị cấu trúc từ tính thẳng hàng (chế độ C) cho CeRhGe trong khi NdRhGe có thể được mô tả bởi các k tuyên truyền vector sóng = (1/2, 0, 1/2)
[117, 292]. Những khoảnh khắc trong các hợp chất này được liên kết cùng b-trục. CeRhGe lãm tuyến tính (trang 30)