FIGURE 12.5 Relation between settli

FIGURE 12.5 Relation between settling velocity and floc size (Equation (12.5)) for
self-similar flocs.
in the ocean (not shown here). The overall trend of the data points seems slightly
steeper than the fit with nf = 2, because no data are available in the lower right corner
of the graph, that is, small ws and large Df. However, when the individual data sets
are studied, the slopes agree better with nf = 2.
Figure 12.5 shows that for particles with a diameter up to a few 100 µm, the
data can be properly represented with the fit ws ∝ Df, that is, with an average fractal
dimension, nf = 2. At floc diameters beyond Df = 1 mm, Equation (12.5) predicts
a rapid deviation from a simple power law behavior because of the increasing role
of the particle Reynolds number. We can expect that the validity of (12.5) becomes
limited at floc sizes beyond a few millimetres.
Winterwerp9 has developed a Eulerian flocculation model, which is identical
to a Lagrangian model (Winterwerp8) in case of no advection and constant sediment
concentration. This flocculation model is used in Sections 12.2 and 12.3 of this chapter
to analyze the effects of the flocculation time, and reads:

Kết quả (Việt) 1:

HÌNH 12,5 mối quan hệ giữa tốc độ và floc kích thước (phương trình (12.5)) giải quyết chotương tự như tự flocs.ở dương (không hiển thị ở đây). Xu hướng chung của các điểm dữ liệu có vẻ hơidốc hơn phù hợp với nf = 2, bởi vì không có dữ liệu có sẵn ở góc dưới bên phảicủa biểu đồ, có nghĩa là, ws nhỏ và lớn Df. Tuy nhiên, khi các dữ liệu cá nhân bộđược nghiên cứu, các sườn núi đồng ý hơn với nf = 2.12.5 hình cho thấy rằng đối với các hạt với đường kính lên đến một vài 100 μm, cácdữ liệu có thể được chính xác đại diện với phù hợp ws ∝ Df, có nghĩa là, với một trung bình là fractalKích thước, nf = 2. Tại floc đường kính ngoài Df = 1 mm, phương trình (12.5) dự báomột độ lệch nhanh chóng từ một hành vi pháp luật điện đơn giản vì vai trò ngày càng tănghạt Reynolds số. Chúng tôi có thể hy vọng rằng giá trị của (12.5) sẽ trở thànhgiới hạn kích thước floc ngoài một vài mm.Winterwerp9 đã phát triển một mô hình chất Euler, là giống hệt nhauđể một Lagrange mô hình (Winterwerp8) trong trường hợp không có trầm tích advection và liên tụcnồng độ. Mô hình chất này được sử dụng trong phần 12.2 12.3 chương nàyđể phân tích những tác động của chất thời gian, và đọc:

Kết quả (Việt) 2:

Hình 12.5 Mối quan hệ giữa giải quyết vận tốc và kích thước floc (phương trình (12.5)) cho
flocs tự tương tự.
Trong đại dương (không hiển thị ở đây). Xu hướng chung của các điểm dữ liệu có vẻ hơi
dốc hơn phù hợp với nf = 2, bởi vì không có số liệu có sẵn ở góc dưới bên phải
của đồ thị, đó là, ws nhỏ và lớn Df. Tuy nhiên, khi các bộ dữ liệu cá nhân
được nghiên cứu, những sườn đồng ý tốt hơn với nf = 2.
Hình 12.5 cho thấy đối với các hạt có đường kính lên đến vài 100 mm, các
dữ liệu có thể được đại diện đúng đắn với ws phù hợp alpha Df, đó là , với một fractal trung bình
kích thước, nf = 2. Tại đường kính floc ngoài Df = 1 mm, phương trình (12.5) dự đoán
một sự sai lệch nhanh chóng từ một đơn giản hành vi pháp luật quyền lực vì vai trò ngày càng tăng
của hạt số Reynolds. Chúng ta có thể mong đợi rằng hiệu lực của (12.5) trở nên
hạn chế ở kích cỡ floc ngoài một vài milimét.
Winterwerp9 đã phát triển một mô hình kết bông Euler, mà là giống hệt nhau
đến một mô hình Lagrange (Winterwerp8) trong trường hợp không bình lưu và trầm tích liên tục
tập trung. Mô hình kết bông này được sử dụng tại mục 12.2 và 12.3 của chương này
để phân tích những tác động của thời gian keo tụ, và đọc: