with complete omnidirectional band

with complete omnidirectional band gaps. By adjusting the length of the bend section, we should be able to achieve 100% transmission through sharp bends for several frequencies. Furthermore, transmission should remain high as long as the dispersion relations in the two different waveguides making up the bend do not differ considerably, that is, as long as the depth of the “dielectric potential well” remains small.
Finally, a natural question to pose about these photonic crystal waveguides concerns the possible existence of bound states localized in the vicinity of the corner. These bound states are known to exist in other similar structures such as quantum wires [11]. In the case of photonic crystals, bound states may appear in a frequency range where guided modes exist inside the bend section while being forbidden in the other sections of the guide. Although this particular condition does not hold in the
3790
waveguide structures investigated above, it is possible to alter the waveguide geometry in order to change the dispersion relations, thereby creating a configuration which would support bound states.
The authors would like to acknowledge helpful discussions with Hermann Haus and Erich Ippen. This work was supported in part by the MRSEC Program of the NSF under Award No. DMR-9400334.

Kết quả (Việt) 1:

với hoàn thành omnidirectional ban nhạc khoảng cách. Bằng cách điều chỉnh độ dài của phần uốn cong, chúng tôi có thể đạt được 100% truyền thông qua sắc nét uốn cong đối với một số tần số. Hơn nữa, truyền nên vẫn còn cao miễn là các mối quan hệ phân tán trong waveguides khác nhau hai chiếm bend không khác biệt đáng kể, có nghĩa là, miễn là chiều sâu của "cách điện tiềm năng tốt" vẫn còn nhỏ.Cuối cùng, một câu hỏi tự nhiên để đặt ra về những tinh thể quang tử waveguides liên quan đến sự tồn tại có thể bị ràng buộc kỳ bản địa hoá trong vùng lân cận góc. Các nước ràng buộc được biết là tồn tại trong cấu trúc tương tự khác chẳng hạn như lượng tử dây [11]. Trong trường hợp của tinh thể quang tử, bị ràng buộc kỳ có thể xuất hiện trong một dải tần số nơi có hướng dẫn chế độ tồn tại bên trong phần uốn cong trong khi bị cấm trong các phần khác của các hướng dẫn. Mặc dù tình trạng đặc biệt này không nắm giữ trong các3790waveguide cấu trúc điều tra ở trên, ta có thể thay đổi hình học waveguide để thay đổi các mối quan hệ phân tán, do đó việc tạo ra một cấu hình đó sẽ hỗ trợ kỳ bị ràng buộc.Các tác giả muốn thừa nhận cuộc thảo luận hữu ích với Hermann Haus và Erich Ippen. Công việc này đã được hỗ trợ một phần bởi các chương trình MRSEC của NSF theo số giải thưởng DMR-9400334.

Kết quả (Việt) 2:

với đầy đủ khoảng trống ban nhạc đa hướng. Bằng cách điều chỉnh độ dài của phần uốn cong, chúng ta sẽ có thể đạt được 100% truyền qua uốn cong sắc nét cho một số tần số. Hơn nữa, truyền tải nên vẫn còn cao miễn là các quan hệ phân tán trong hai ống dẫn sóng khác nhau tạo nên sự uốn cong không khác biệt đáng kể, đó là, miễn là độ sâu của các "giếng thế điện môi" vẫn còn nhỏ.
Cuối cùng, một câu hỏi tự nhiên đặt ra về các ống dẫn sóng quang tử tinh thể liên quan đến sự tồn tại của các quốc gia có thể bị ràng buộc địa hoá trong vùng lân cận của góc. Các trạng thái ràng buộc được biết là tồn tại trong cấu trúc tương tự khác như dây lượng tử [11]. Trong trường hợp của các tinh thể quang tử, các quốc gia bị ràng buộc có thể xuất hiện trong một dải tần số mà các phương thức hướng dẫn tồn tại bên trong các phần uốn cong trong khi bị cấm trong các phần khác của hướng dẫn. Mặc dù tình trạng này đặc biệt không giữ trong
3790
cấu trúc ống dẫn sóng điều tra trên, nó có thể làm thay đổi hình dạng của ống dẫn sóng để thay đổi các quan hệ phân tán, do đó tạo ra một cấu hình mà sẽ hỗ trợ trạng thái bị ràng buộc.
Các tác giả xin chân thành cảm ơn các cuộc thảo luận hữu ích với Hermann Haus và Erich Ippen. Công trình này được hỗ trợ một phần bởi Chương trình MRSEC của NSF dưới Award số DMR-9.400.334.