This formula is derived in eqn A.54

This formula is derived in eqn A.54. It gives the coefficient of reflection
between the medium and the air (or vacuum) at normal incidence.
In a transparent material such as glass in the visible region of the
spectrum, the absorption coefficient is very small. Equations 1.19 and
1.24 then tell us that κ and 2 are negligible, and hence that both ˜n and
˜r may be taken as real numbers. This is why tables of the properties
of transparent optical materials generally list only the real parts of the
refractive index and dielectric constant. On the other hand, if there is
significant absorption, then we shall need to know both the real and
imaginary parts of ˜n and ˜r.
In the remainder of this book we shall take it as assumed that both
the refractive index and the dielectric constant are complex quantities.
We shall therefore drop the tilde notation on n and r from now on,
except where it is explicitly needed to avoid ambiguity. It will usually
be obvious from the context whether we are dealing with real or complex
quantities.
Example 1.2

Kết quả (Việt) 1:

Công thức này có nguồn gốc ở eqn A.54. Nó mang lại cho hệ số phản xạgiữa các phương tiện và các máy (hoặc chân không) lúc tỷ lệ bình thường.Trong một tài liệu trong suốt như kính trong vùng có thể nhìn thấy cácquang phổ, Hệ số hấp thụ là rất nhỏ. Phương trình 1.19 và1.24 sau đó nói với chúng tôi rằng κ và 2 là không đáng kể, và vì thế mà cả hai ˜n và˜ r có thể được dùng như là số thực. Đây là lý do tại sao bảng các tính chấttrong suốt quang học liệu nói chung danh sách chỉ có phần thực sự của cácchiết và lưỡng điện hằng số. Mặt khác, nếu cóhấp thụ đáng kể, sau đó chúng tôi sẽ cần phải biết cả hai thực sự vàtưởng tượng phần của ˜n và ˜ r.Trong phần còn lại của cuốn sách này, chúng tôi sẽ xem nó là giả định rằng cả haichỉ số khúc xạ và liên tục lưỡng điện là với số lượng phức tạp.Chúng tôi do đó sẽ thả các ký hiệu dấu ngã vào n và r từ nay trên,Ngoại trừ nơi nó rõ ràng cần thiết để tránh sự mơ hồ. Nó sẽ thườngđược rõ ràng từ bối cảnh cho dù chúng tôi đang đối phó với thực tế hoặc phức tạpvới số lượng.Ví dụ 1.2

Kết quả (Việt) 2:

Công thức này được bắt nguồn trong eqn A.54. Nó cung cấp cho các hệ số phản xạ
giữa các trung bình và không khí (hoặc chân không) xảy ra tại phương.
Trong một vật liệu trong suốt như thủy tinh trong vùng nhìn thấy của
quang phổ, hệ số hấp thụ là rất nhỏ. Phương trình 1.19 và
1.24 sau đó nói với chúng ta rằng κ và? 2 là không đáng kể, và vì thế mà cả hai ~n và
~? R có thể được dùng như là các số thực. Đây là lý do tại sao các bảng các tính chất
của vật liệu quang minh bạch thường chỉ liệt kê các phần thực của
chỉ số khúc xạ và hằng số điện môi. Mặt khác, nếu có
sự hấp thụ đáng kể, sau đó chúng ta sẽ cần phải biết cả hai thực tế và
phần ảo của ~n và ~? R.
Trong phần còn lại của cuốn sách này, chúng tôi sẽ mang nó như giả định rằng cả hai
chỉ số khúc xạ và các hằng số điện môi là số lượng phức tạp.
Do đó chúng tôi sẽ thả các ký hiệu dấu ngã trên n và? r từ giờ trở đi,
trừ trường hợp được một cách rõ ràng cần thiết để tránh sự mơ hồ. Nó thường sẽ
được rõ ràng từ bối cảnh cho dù chúng ta đang đối phó với thực hay phức tạp
với số lượng.
Ví dụ 1.2