where the numerator is the actual w

where the numerator is the actual work developed per unit of mass passing through the tur- bine and the denominator is the work for an isentropic expansion from the turbine inlet state to the turbine exhaust pressure. Irreversibilities within the turbine significantly reduce the net power output of the plant.

Pump. The work input to the pump required to overcome frictional effects also reduces the net power output of the plant. In the absence of heat transfer to the surroundings, there would be an increase in entropy across the pump. Process 3– 4 of Fig. 8.5 illustrates the actual pump- ing process. The work input for this process is greater than for the corresponding isentropic process 3– 4s. The isentropic pump efficiency p introduced in Sec. 7.7 allows the effect of irreversibilities within the pump to be accounted for in terms of the actual and isentropic work amounts. Designating the states as in Fig. 8.5, the isentropic pump efficiency is
In this expression, the pump work for the isentropic process appears in the numerator. The actual pump work, being the larger quantity, is the denominator. Because the pump work is so much less than the turbine work, irreversibilities in the pump have a much smaller impact on the net work of the cycle than do irreversibilities in the turbine.

Other Nonidealities. The turbine and pump irreversibilities mentioned above are internal irreversibilities experienced by the working fluid as it flows around the closed loop of the Rankine cycle. In addition, there are other sources of nonideality. For example, frictional effects resulting in pressure drops are sources of internal irreversibility as the working fluid flows through the boiler, condenser, and piping connecting the various components. However, for simplicity such effects are ignored in the subsequent discussions. Thus, Fig. 8.5 shows no pressure drops for flow through the boiler and condenser or between plant components.
The most significant sources of irreversibility for a fossil-fueled vapor power plant are associated with the combustion of the fuel and the subsequent heat transfer from the hot combustion products to the cycle working fluid. These effects occur in the surroundings of the subsystem labeled A on Fig. 8.1 and thus are external irreversibilities for the Rankine cycle.
Another effect that occurs in the surroundings is the energy discharge to the cooling water as the working fluid condenses. Although considerable energy is carried away by the cooling water, its usefulness is severely limited. For condensers in which steam condenses near the ambient temperature, the cooling water experiences a temperature rise of only a few degrees over the temperature of the surroundings in passing through the condenser and thus has limited usefulness. Accordingly, the significance of the cooling water loss is far less than suggested by the magnitude of the energy transferred to the cooling water.
In the next example, the ideal Rankine cycle of Example 8.1 is modified to include the effects of irreversibilities in the turbine and pump.

Kết quả (Việt) 2:

nơi mà tử số là các công việc thực tế phát triển trong mỗi đơn vị qua hàng loạt thông qua bine tur- và mẫu số là các công việc cho một mở rộng đẳng entropy từ trạng thái tuabin khí vào để áp lực xả tuabin. Irreversibilities trong tuabin làm giảm đáng kể sản lượng lưới điện của nhà máy. Pump. Các đầu vào công việc để máy bơm cần thiết để khắc phục hiệu ứng ma sát cũng làm giảm sản lượng lưới điện của nhà máy. Trong trường hợp không truyền nhiệt cho môi trường xung quanh, sẽ có một sự gia tăng entropy trên bơm. Process 3- 4 của hình. 8.5 minh họa quá trình ing pump- thực tế. Các đầu vào công việc cho quá trình này là lớn hơn cho tương ứng với quá trình đẳng entropy 3- 4s. Các đẳng entropy hiệu quả bơm p giới thiệu trong Sec. 7.7 cho phép các hiệu ứng của irreversibilities trong máy bơm để được tính vào giới hạn của lượng công việc thực tế và đẳng entropy. Chỉ định các trạng thái như trong hình. 8.5, hiệu quả bơm đẳng entropy là Trong biểu thức này, công việc bơm cho quá trình đẳng entropy xuất hiện trong tử số. Công việc bơm thực tế, là số lượng lớn hơn, là mẫu số. Bởi vì công việc bơm như vậy là ít hơn nhiều so với việc tuabin, irreversibilities trong bơm có một tác động nhỏ hơn nhiều trên net làm việc của chu kỳ hơn làm irreversibilities trong tuabin. Nonidealities khác. Các irreversibilities tuabin và máy bơm nêu trên là irreversibilities nội bộ kinh nghiệm của chất lỏng làm việc khi nó chảy quanh vòng khép kín của chu trình Rankine. Ngoài ra, còn có những nguồn khác của nonideality. Ví dụ, các hiệu ứng ma sát dẫn đến tụt áp là nguồn irreversibility nội bộ như chất lỏng làm việc chảy qua lò hơi, bình ngưng, và đường ống kết nối các thành phần khác nhau. Tuy nhiên, để đơn giản hiệu ứng như được bỏ qua trong các cuộc thảo luận tiếp theo. Do đó, hình. 8,5 chương trình không có áp lực giảm cho dòng chảy qua lò hơi và ngưng tụ hoặc giữa các thành phần thực vật. Các nguồn quan trọng nhất của sự không đảo ngược cho một nhà máy điện hơi hóa thạch sử dụng nhiên liệu có liên quan đến quá trình đốt cháy nhiên liệu và truyền nhiệt tiếp theo từ các sản phẩm đốt nóng để chu kỳ chất lỏng làm việc. Các hiệu ứng này xảy ra trong môi trường xung quanh của các hệ thống phụ có nhãn A trên hình. 8.1 và do đó là irreversibilities bên ngoài cho các chu trình Rankine. Một hiệu ứng xảy ra trong môi trường xung quanh là xả năng lượng cho nước làm mát như ngưng tụ chất lỏng làm việc. Mặc dù năng lượng đáng kể được mang đi bởi các nước làm mát, tính hữu dụng của nó là hạn chế. Đối với bình ngưng trong đó hơi nước ngưng tụ gần nhiệt độ môi trường xung quanh, nước làm mát trải qua một sự gia tăng nhiệt độ chỉ vài độ so với nhiệt độ môi trường xung quanh của trong đi qua bình ngưng và do đó có tính hữu dụng hạn chế. Theo đó, ý nghĩa của sự mất nước làm mát là ít hơn so với đề xuất bởi độ lớn của năng lượng chuyển giao cho các nước làm mát. Trong ví dụ sau, chu trình Rankine lý tưởng của Ví dụ 8.1 đã được sửa đổi để bao gồm các tác động của irreversibilities trong tuabin và bơm.