and the with a 2.23 MeV threshold e

and the with a 2.23 MeV threshold energy. This makes
it possible to detect deuterium and beryllium using an isotopic gammasource,
such as (2.754 MeV, 99.94%), for both elements and
(2.091 MeV, 5.51%) for only, where the values in brackets are the
photon-energy emitted by the source and its relative yield. Table 2.17
also shows how neutron sources are formed by combining deuterium or
beryllium with a gamma source; the same gamma sources can be used
separately to detect the presence of these two nuclides within an object.
The fissionable elements and are another set of nuclides
that have a threshold-energy to photons that is lower (less than 10 MeV)
than that of all other elements (with the exception of and Neutrons
are emitted as a result of the usual photon emission process,
or by photofission The result is a significant neutron yield
that makes it possible to detect the presence of these elements, even
if they are embedded in, or surrounded by, other materials. Delayedneutrons
are also produced, by the decay of fission products, thus providing
another unique indication of the presence of fissionable materials.
It is also possible to determine the relative abundance of these fissionable
elements (with respect to each other), by varying the energy of the
incident photons to take advantage of the fact that the threshold-energy
for photofission is element-dependent (5.26 MeV for 6.0 MeV for
7.8 MeV for and 9.28 MeV for [262]).
The following reactions also produce delayed-neutron emitters
[259]: and
The reaction products have half-lives of 177 ms 0.75 s and
4.17 s These short half-lives make it possible to measure in realtime
(almost promptly) the boron, oxygen or fluorine content.
Neutron Emission by Charged-Particle
Activation
Neutron emission due to charged-particle bombardment is useful in
concentration profiling of some elements in thin samples. Although neutrons
are hardly attenuated in such a thin sample, the energy of emitted
neutrons depends on the energy of the incident charged-particle. Since
the latter changes with depth as the beam of charged-particles moves
across the sample, the energy spectrum of emitted neutrons will depend
on the concentration profile of the activated element. The measurement
model of Eq. (8.8), applied this time to the incident particle, can be
employed to determine the energy of the incident charged-particle at
some depth within the beam. Table 8.12 listed some of the useful
reactions. Note that the Table contains mainly light elements, since it

Kết quả (Việt) 1:

và với một ngưỡng 2,23 MeV năng lượng. Điều này làm chonó có thể để phát hiện đơteri và berili bằng cách sử dụng một đồng vị gammasource,chẳng hạn như (2.754 MeV, 99.94%), cho cả hai yếu tố và(2.091 meV, 5,51%) cho chỉ, nơi các giá trị trong ngoặc là cácnăng lượng photon phát ra từ nguồn và sản lượng tương đối của nó. Bảng 2,17cũng cho thấy làm thế nào các nguồn neutron được hình thành bằng cách kết hợp đơteri hoặcBerili với một nguồn gamma; gamma nguồn tương tự có thể được sử dụngmột cách riêng biệt để phát hiện sự hiện diện của các nuclides hai bên trong một đối tượng.Các yếu tố phân hạch và là một thiết lập của nuclidesrằng có một ngưỡng-năng lượng để photon là thấp (ít hơn 10 MeV)hơn tất cả các yếu tố khác (với ngoại lệ của và neutronđược phát ra từ là kết quả của quá trình khí thải thông thường photon,hoặc bởi photofission kết quả là một năng suất đáng kể neutronmà làm cho nó có thể để phát hiện sự hiện diện của những yếu tố này, thậm chíNếu họ được nhúng vào trong, hoặc được bao quanh bởi, các tài liệu khác. Delayedneutronscũng được sản xuất, phân rã của sản phẩm phân hạch, thì cung cấpmột dấu hiệu độc đáo của sự hiện diện của vật liệu phân hạch.Nó cũng có thể để xác định sự phong phú tương đối của các phân hạchyếu tố (đối với nhau), bằng cách thay đổi năng lượng của cácsự cố photon để tận dụng lợi thế của một thực tế mà năng lượng ngưỡngcho photofission là phụ thuộc vào yếu tố (5,26 MeV cho 6.0 MeV cho7.8 meV cho và 9.28 MeV cho [262]).Các phản ứng sau cũng tạo ra bức xạ neutron trì hoãn[259]: vàCác sản phẩm phản ứng có rã 177 ms 0,75 s và4.17 s những trang rã ngắn làm cho nó có thể đo lường trong thời gian thực(gần như ngay lập tức) Bo, ôxy hoặc Flo nội dung.Neutron phát xạ bởi hạt trảKích hoạtPhát xạ neutron do bắn phá hạt trả là hữu ích trongnồng độ profiling của một số yếu tố trong mỏng mẫu. Mặc dù nơtronshầu như không attenuated trong một mẫu mỏng, năng lượng của phát raneutron phụ thuộc vào năng lượng của sự cố trả-hạt. Kể từnhững thay đổi sau này với độ sâu như chùm hạt trả di chuyểntrên mẫu, quang phổ năng lượng phát ra neutron sẽ phụ thuộctiểu sử tập trung của các yếu tố kích hoạt. Đo lườngMô hình của Eq. (8.8), áp dụng thời gian này cho các hạt khi gặp sự cố, có thểsử dụng để xác định năng lượng của sự cố trả-hạt tạimột số sâu trong các chùm tia. Bảng 8,12 liệt kê một số các hữu íchphản ứng. Lưu ý rằng bảng chứa chủ yếu là ánh sáng yếu tố, kể từ khi nó