collimat or size is small because t

collimat or size is small because the pr obability for mult iple
scatteri ng is relative ly low. As the sampl e diame ter
increa ses, howeve r, the num ber of mult iply scatt ered events
increa ses to a large r value with increase in de tector
collimat or size as compared to thin targe ts. Up to a
collimat or size of 12 mm, there is a small change in the
numb er of mult iply scatt ered even ts, but beyond this
diame ter there is sudd en rise in the mult iply scattered
events as the collimat or size increases. Thi s behaviou r is
due to the increa se in the solid angle subtended by the
detect or as the collimat or size increases. The c ontribu tion
of multiply scattered photon s from these sampl es is
obtaine d from a large r vo lume of the sample, which
increa ses the accepta nce angle at the detect or face. This in
turn resul ts in an increa se in the numb er of mult iply
scattered photo ns recorded by the de tector.
The plot of observed multiply scatte red events as a
functi on of thickne ss of the c ylindrical sampl e for diff erent
detect or collimat ors is shown in Fig. 5. From this graph, it
can be seen that for each of the detector collimator, the
multiple scattering increases with increase in sample
thickness and saturates after a particular value, called the
saturation thickness. Up to a certain thickness (prior to the
saturation thickness), the number of multiply scattered
photons emerging from the scatterer increases with
increasing sample thickness because of the higher number
of scattering centres provided for the interaction of
incident gamma rays with the sample material. However,
after saturation thickness, the number of photons coming
out of the scatterer does not increase further with increase
in sample thickness because at this value of the thickness,
the probability for absorption within the target sample is
enhanced. Thus a stage is reached when the thickness of the
sample becomes sufficient to compensate for the increase
and decrease of the multiply scattered photons and hence
the number of multiply scattered photons coming out of
the scatterer saturates. It has been found that the
saturation thickness for the cylindrical samples of aluminium is not altered by the variation in detector collimator
size, as the value of the saturation thickness comes out to
be 7 cm, irrespective of the size of the detector collimator.
In Compton cross-section measurements, only the singly
scattered photons entering the detector opening are desired
and the multiply scattered photons act as background
noise. The ‘‘signal-to-noise ratio’’ (ratio of number of
singly scattered events to number of multiply scattered
events) is plotted as a function of size of the detector
collimator (Fig. 6) for the cylindrical samples of different
diameter. It is clear that when the size of the detector
collimator is very large, the signal to noise ratio is low,
indicating the presence of more multiply scattered events in
comparison to the singly scattered events. In order to
increase the ‘‘signal-to-noise ratio’’, multiple scattering
background should be minimised which can be achieved by
using narrow detector collimators. The present measurements support the Monte Carlo calculations (EGS4
package) carried out by Shengli et al. (2000) using
662 keV gamma rays incident upon the concrete wall with
the scattered photons detected at the backscattering angle
of 120 1, that indicated that one can achieve a high signalto-noise ratio by using a narrow beam collimator.
In addition to this ‘‘signal-to-noise ratio’’, another
parameter, called the multiply scattered fraction (MSF),
gives the effect of multiply scattered radiations on the
original signal (singly scattered radiations):
MSF ¼ Nm
N
 m þ Ns , (6)
where N
m and Ns are the multiply and singly scattered
radiation photon fluxes, respectively, detected by the
gamma detector. The singly scattered radiation Ns is
calculated by assuming that the scattered radiations from

Kết quả (Việt) 1:

collimat hoặc kích thước nhỏ bởi vì obability pr cho mult iplescatteri ng là tương đối lý thấp. Như sampl e tên terincrea ses, howeve r, ber num mult iply scatt ered sự kiệnincrea ses lớn r giá trị với tăng de tectorcollimat hoặc kích thước so với các mỏng ts. Lên đến mộtcollimat hoặc kích thước của 12 mm, đó là một thay đổi nhỏ trong cáctê er của mult iply scatt ered thậm chí ts, nhưng ngoài nàytên ter có là trụ en gia tăng trong iply mult rải rácsự kiện như collimat hoặc kích thước tăng. Thi s behaviou r làdo se increa góc khối đối diện với cácphát hiện hoặc như collimat hoặc kích thước tăng. Tion c ontribumultiply rải rác photon s từ các es sampl làobtaine d từ một vụ lớn r võ của mẫu, màincrea ses accepta nce góc lúc phát hiện hoặc khuôn mặt. Điều này trongbật resul ts trong một se increa trong các tê er của mult iplyrải rác ảnh ns được thu âm bởi de tector.Cốt lõi của quan sát nhân scatte các sự kiện màu đỏ như mộtfuncti trên của thickne ss c ylindrical sampl e cho khác tiểuphát hiện hoặc collimat ors Hiển thị trong hình 5. Từ biểu đồ này, nócó thể được nhìn thấy rằng đối với mỗi collimator phát hiện, cácnhiều sự tán xạ tăng với sự gia tăng trong mẫuđộ dày và saturates sau khi một giá trị cụ thể, được gọi là cácđộ dày bão hòa. Lên đến một độ dày nhất định (trước khi cácbão hòa độ dày), số lượng multiply rải rácphoton đang nổi lên từ tăng scatterer vớiincreasing sample thickness because of the higher numberof scattering centres provided for the interaction ofincident gamma rays with the sample material. However,after saturation thickness, the number of photons comingout of the scatterer does not increase further with increasein sample thickness because at this value of the thickness,the probability for absorption within the target sample isenhanced. Thus a stage is reached when the thickness of thesample becomes sufficient to compensate for the increaseand decrease of the multiply scattered photons and hencethe number of multiply scattered photons coming out ofthe scatterer saturates. It has been found that thesaturation thickness for the cylindrical samples of aluminium is not altered by the variation in detector collimatorsize, as the value of the saturation thickness comes out tobe 7 cm, irrespective of the size of the detector collimator.In Compton cross-section measurements, only the singlyscattered photons entering the detector opening are desiredand the multiply scattered photons act as backgroundnoise. The ‘‘signal-to-noise ratio’’ (ratio of number ofsingly scattered events to number of multiply scatteredevents) is plotted as a function of size of the detectorcollimator (Fig. 6) for the cylindrical samples of differentdiameter. It is clear that when the size of the detectorcollimator is very large, the signal to noise ratio is low,indicating the presence of more multiply scattered events incomparison to the singly scattered events. In order toincrease the ‘‘signal-to-noise ratio’’, multiple scatteringbackground should be minimised which can be achieved byusing narrow detector collimators. The present measurements support the Monte Carlo calculations (EGS4package) carried out by Shengli et al. (2000) using662 keV gamma rays incident upon the concrete wall withthe scattered photons detected at the backscattering angleof 120 1, that indicated that one can achieve a high signalto-noise ratio by using a narrow beam collimator.In addition to this ‘‘signal-to-noise ratio’’, anotherparameter, called the multiply scattered fraction (MSF),gives the effect of multiply scattered radiations on theoriginal signal (singly scattered radiations):MSF ¼ NmN m þ Ns , (6)where Nm and Ns are the multiply and singly scatteredradiation photon fluxes, respectively, detected by thegamma detector. The singly scattered radiation Ns iscalculated by assuming that the scattered radiations from

Kết quả (Việt) 2:

collimat hoặc kích thước là nhỏ vì obability pr cho mult iple
scatteri ng là ly tương đối thấp. Khi e Diame ter sampl
ses increa, howeve r, các ber num của mult scatt iply sự kiện đến khía cạnh
increa ses đến một giá trị r lớn với sự gia tăng trong de tector
collimat hoặc kích thước so với ts thứ khiên nhỏ mỏng. Lên đến một
collimat hoặc kích thước 12 mm, có một thay đổi nhỏ trong
er tê của scatt iply mult đến khía cạnh thậm chí ts, nhưng ngoài này
ter Diame có Sudd en tăng trong mult iply rải rác
các sự kiện như collimat hoặc tăng kích thước. Thị s behaviou r là
do increa se trong góc khối subtended bởi
phát hiện hoặc như collimat hoặc tăng kích thước. Các c ontribu tion
của nhân rải rác photon s từ những sampl es là
obtaine d từ một lume r vo lớn của mẫu, mà
increa ses các nce góc accepta tại phát hiện hoặc khuôn mặt. Điều này
resul lượt ts trong một increa se trong er tê của mult iply
ns ảnh rải rác ghi lại bởi de tector.
Cốt truyện của nhân scatte sự kiện màu đỏ được quan sát như một
functi trên của thickne ss của c ylindrical sampl e cho diff erent
phát hiện hoặc ORS collimat được hiển thị trong hình. 5. Từ biểu đồ này, nó
có thể được nhìn thấy rằng đối với mỗi của ống chuẩn trực dò, sự
tán xạ nhiều tăng lên cùng với sự gia tăng trong mẫu
dày và bão hòa sau khi một giá trị đặc biệt, được gọi là
độ dày bão hòa. Lên đến một độ dày nhất định (trước khi
độ dày bão hòa), số lượng nhân rải rác
photon mới nổi từ tăng scatterer với
tăng độ dày mẫu vì số lượng cao
của trung tâm tán xạ cung cấp cho sự tương tác của
các tia tới gamma với các nguyên liệu mẫu. Tuy nhiên,
sau khi độ dày bão hòa, số lượng photon tới
ra khỏi scatterer không tăng hơn nữa với sự gia tăng
độ dày mẫu vì lúc này giá trị của độ dày,
xác suất cho sự hấp thụ trong các mẫu mục tiêu được
nâng cao. Vì vậy, một giai đoạn đạt được khi độ dày của
mẫu trở nên đủ để bù đắp cho việc tăng
và giảm của các photon nhân rải rác và do đó
số lượng photon nhân phân tán ra khỏi
các scatterer bão hòa. Nó đã được tìm thấy rằng
độ dày bão hòa đối với các mẫu hình trụ bằng nhôm không bị thay đổi bởi sự biến thiên trong máy dò collimator
kích thước, như là giá trị của độ dày bão hòa đi ra
là 7 cm, không phụ thuộc vào kích thước của ống chuẩn trực dò.
Trong Compton đo mặt cắt ngang, chỉ đơn lẻ
photon phân tán vào việc mở máy phát hiện được mong muốn
và các photon nhân rải rác hoạt động như nền
tiếng ồn. Các '' tín hiệu-to-noise tỷ lệ '' (tỷ lệ của số lượng
các sự kiện đơn lẻ nằm rải rác với số nhân rải rác
các sự kiện) được vẽ như một hàm của kích thước của máy dò
tia chuẩn trực (Hình 6). Đối với các mẫu hình trụ khác nhau
đường kính. Rõ ràng là khi kích thước của máy dò
collimator là rất lớn, các tín hiệu để tiếng ồn tỷ lệ thấp,
chỉ ra sự hiện diện của các sự kiện nhân hơn nằm rải rác trong
so sánh với các sự kiện đơn lẻ rải rác. Để
tăng '' tín hiệu-to-noise tỷ lệ '', nhiều tán xạ
nền nên được giảm thiểu mà có thể đạt được bằng cách
sử dụng máy dò collimators hẹp. Các phép đo hiện tại hỗ trợ các tính toán Monte Carlo (EGS4
gói) được thực hiện bởi Shengli et al. (2000) sử dụng
662 keV các tia gamma trên tường bê tông với
các photon tán xạ phát hiện ở góc tán xạ ngược
của 120 1, đó chỉ ra rằng người ta có thể đạt được một tỷ lệ signalto tiếng ồn lớn bằng cách sử dụng một chùm tia chuẩn trực hẹp.
Ngoài này ' 'tín hiệu-to-noise tỷ lệ' ', một
tham số, gọi là phần nhân nằm rải rác (MSF),
cung cấp cho các ảnh hưởng của bức xạ nhân nằm rải rác trên các
tín hiệu ban đầu (bức xạ đơn lẻ nằm rải rác):
MSF ¼ Nm
N?
? m þ Ns,
(6), nơi N
m và Ns là nhân và đơn lẻ phân tán
luồng bức xạ photon, tương ứng, được phát hiện bởi các
máy dò gamma. Các bức xạ đơn lẻ rải rác Ns được
tính toán bằng cách giả định rằng bức xạ tán xạ từ