3. NUMERICAL RESULTS FOR LINEAR PTO

3. NUMERICAL RESULTS FOR LINEAR PTO

We adopt the simplified model, in deep water, as described in sub-section 2.2 and shown in Fig. 1b, with a floating hemispherical buoy of diameter 15 m, and assume a linear PTO. We set g 9.8ms−2 , 1025 kg m−3 , and

define dimensionless values denoted by an asterisk. For mass, it is M1b M1b m1a and M2 M2 m1a , where
m1a 905.7103kg . We also define dimensionless values for PTO damping and stiffness as C*C B(8) and K*K (gS) , respectively. Here it is

gS 1.776 MN m−1, 8 28rad/s is the frequency for wave period T 8 s, and B(8) 242.5kNm−1s . Finally, we define the dimensionless absorbed power as P*P Pmax . Here Pmax is the theoretical maximum limit of the (time-averaged) power that an axisymmetric heaving wave energy converter can absorb from regular waves of frequency and amplitude Aw , and is known to be (see e.g. [8]) Pmax g3Aw /(43) (corresponding to capture
width 2).

For irregular waves, a Pierson-Moskowitz spectral distribution was adopted, defined by (SI units, see [10])
S() 526H 2T −4−5 exp(−1054Te−4−4) , (6)

where Hs is significant wave height and Te is energy period. The time-averaged power output in irregular waves is computed as

Kết quả (Việt) 1:

3. SỐ KẾT QUẢ CHO TUYẾN TÍNH PTOChúng tôi áp dụng các mô hình đơn giản, trong nước sâu, như được miêu tả trong tiểu phần 2.2 và hiển thị trong hình 1b, với một phao nổi loại đường kính 15 m, và giả định một PTO tuyến tính. Chúng tôi thiết lập g 9.8ms−2, 1025 kg m−3, vàxác định giá trị Newton biểu hiện bằng dấu hoa thị. Đối với khối lượng, nó là M1b M1b m1a và M2 M2 m1a, nơiM1A 905.7103kg. Chúng tôi cũng xác định các giá trị Newton cho PTO dao và độ cứng là C * C B(8) và K * K (gS), tương ứng. Ở đây nó làgS 1.776 MN m−1, 8 28rad/s là tần số sóng thời gian T 8 s, và B(8) 242.5kNm−1s. Cuối cùng, chúng tôi xác định sức mạnh hấp thụ Newton là P * P Pmax. Đây Pmax là lý thuyết tối đa cho phép của sức mạnh (trung bình thời gian) mà một chuyển đổi năng lượng rút axisymmetric sóng có thể hấp thụ từ thường xuyên sóng tần số và biên độ đã xảy ra, và được biết đến là (xem ví dụ như [8]) Pmax g3Aw /(43) (tương ứng với nắm bắtchiều rộng 2).Đối với sóng bất thường, Pierson Moskowitz quang phổ phân phối đã được thông qua, xác định bởi (đơn vị SI, xem [10])S() 526H 2T −4−5 exp(−1054Te−4−4), (6)nơi Hs là chiều cao sóng đáng kể và Te là năng lượng thời gian. Sản lượng thời gian trung bình điện trong sóng bất thường được tính như

Kết quả (Việt) 2:

3. KẾT QUẢ SỐ CHO LINEAR PTO Chúng tôi áp dụng các mô hình đơn giản, sâu trong nước, như được mô tả trong tiểu mục 2.2 và hình. 1b, với một cái phao hình bán cầu nổi có đường kính 15 m, và giả sử một PTO tuyến tính. Chúng tôi đặt g 9.8ms-2, 1025 kg m-3, và xác định các giá trị không thứ nguyên ký hiệu bằng dấu hoa thị. Đối với đại chúng, nó là M1b M1b m1a và M2 M2 m1a, nơi m1a 905.7103kg. Chúng tôi cũng xác định giá trị không thứ nguyên cho PTO giảm chấn và độ cứng như C * (8) CB và K * K (gS), tương ứng. Ở đây nó là gS 1.776 MN m-1, 8 28rad / s là tần số trong khoảng thời gian sóng T 8 s, và B (8) 242.5kNm-1s. Cuối cùng, chúng tôi xác định sức mạnh hấp thụ thứ nguyên như P * P Pmax. Đây Pmax là giới hạn lý thuyết tối đa của (thời gian trung bình) sức mạnh mà một trình chuyển đổi năng lượng sóng axisymmetric lô nhô có thể hấp thụ từ sóng bình thường của tần số và biên độ Aw, và được biết đến là (xem ví dụ: [8]) Pmax g3 Aw / (43) (tương ứng để chụp rộng 2). Đối với sóng không đều, một phân bố phổ Pierson-Moskowitz đã được thông qua, xác định bởi (đơn vị SI, xem [10]) S () 526H 2T -4-5 exp (-1054Te-4-4), (6) , nơi Hs là chiều cao sóng đáng kể và Te là giai đoạn năng lượng. Sản lượng điện trung bình trong thời gian sóng bất thường được tính như