Now let's start by looking at carri

Now let's start by looking at carrier properties
in semiconductors.
The reference for this is in Pierret's book, the first two
chapters, or the handout, which is on the website.
And we're going to talk first of all
about the behavior of carriers in solids, in semiconductors,
what their charge and mass is, how do we
dope the materials to get the carriers in there
in the first place?
And then in later modules, we'll look
at the action of carriers, that is
how we can create them, destroy them, and move them around.
But first of all, the properties of carriers.
The most fundamental property is the charge.
And so we can write the charge, which
is going to be positive or negative,
depending if you have holes or electrons.
And that's just the electronic charge 1.6 times
10 to the minus 19 coulombs for electrons
and positive for hole.
So that's straightforward enough.
Now the mass is a little bit more of a difficult concept.
We're concerned here with the effective mass.
And we can write that as m star.
The effective mass is a concept which
allows you to understand how carriers respond
to an applied electric field.
So we can write that force is minus e times E. Big E is
the electric field is just m star dv by dt mass times
acceleration.
So this is just a definition of the effective mass.
And this is not the same as the vacuum mass of the electron.
Because when the electrons and the holes are inside the solid,
they're not really responding to the external electric field.
They're responding to whatever field
there is inside the material.
So you have to add the inter-atomic potentials
on top of the applied electric field
to understand what sort of energy landscape
these carriers are moving in.
So they can act as though the heavier or lighter
than an electron in vacuum.
And we can put down a few numbers
for this effective mass, this fictitious quantity which
describes in some way that these carriers are not
classical particles.
So 300 K for silicon, m star of the electron.
I'll put n as the subscript for electrons divided by m naught
is 1.18.
So electrons act as though they're a little heavier.
And mp star is naught point 81.
So holes act as though they're a little bit lighter.
They accelerate more if you put an electric field on them.
Now for germanium, we can put down some numbers too.
Germanium, we get 0.55 and 0.36.
And for gallium arsenide, we get 0.66 and 0.52.
So you can see here that as far as gallium arsenide is
concerned, the electrons have extremely low effective mass.
That means that when we put an electric field on the gallium
arsenide, those electrons will accelerate very fast.
And so we can expect that gallium arsenide
will have a very high mobility.
Those sorts of devices will work very quickly
if we rely on electrons.
If we rely on holes, we don't expect
that the holes are actually not particularly light,
we will not get such a fast response
if we're using a device that relies on holes.
Let's look now at the intrinsic properties of semiconductors,
that is, the properties in the absence of dopants like group
three or group five, in case of group four semiconductors.
So in an intrinsic semiconductor,
we have equal numbers of electrons and holes.
And that number's called ni, the intrinsic carrier
concentration.
And for silicon at room temperature,
that number is 10 to the 10 carriers per cubic centimeter
at room temperature.
It's about 300 k.
So in the case of silicon, it has 5 times 10
to 22 atoms per cubic centimeter.
So you can see that actually, although 10
to the 10 sounds like a lot, only about one in 10 to the 12,
one in a trillion of the atoms is ionized to produce
these electrons and holes.
Now for gallium arsenide, which has a larger band gap and fewer
intrinsic carriers, that number comes out as 2 times 10
to the 6 per cubic centimeter, so even fewer.
That means that a very, very small proportion of the gallium
and arsenic atoms are actually on ionized in the solid at room
temperature.
This is an indication why material science was actually
an enabling technology for microelectronics.
Because in order to observe dopant effects
and understand the behavior of these materials,
we really have to start with very good quality,
high purity materials and the purification methods
that were developed for silicon and other such materials
actually came directly from the metals industry,
where it was well known how to do zone refining
and crystallization of metals to get very pure metals.
So we need materials expertise in order
to process kinds of materials and create something which will
exhibit intrinsic properties.
Now most devices actually are based on extrinsic behavior
of semiconductors.
Extrinsic means that we have dopants in there
and the dopants can be donors, which
donate electrons, acceptors which accept electrons.
So you can think of them as donating holes
into the material.
And we know these from our previous classes
3.024 and so forth.
In silicon, which is here, the donors which donate electrons
are the ones which have extra electrons.
That's the group fives.
And the ones here, which are the acceptors
of the ones in group three.
So that's straightforward enough for something
like silicon or germanium.
For gallium arsenide, whether an atom
is a donor or an acceptor that depends on which of the sites
it's sitting.
So if it's sitting on the gallium site,
then a silicon would be a donor.
But if silicon is sitting on an arsenic site,
it is going to be an acceptor.
So the behavior, the dopant behavior
in compound semiconductors is rather more complicated.
But for now, we'll just focus on materials
like silicon or germanium and we'll
look at how the donors and acceptors work
to create the carriers in the material which
are going to give us our electronic properties.
So we can think of the donors or acceptors
as sitting in the lattice.
They have to be part of lattice.
I'm going to write a little sketch here showing silicon.
Silicon has four bonds to each of its neighbors
with a tetrahedral orientation.
And we're going to take one of these,
and we're going to replace it with, let's say, phosphorus.
I'm going to put a phosphorus atom in here.
And the phosphorus has an extra electron.
So that electron can be liberated from the phosphorus
and it can move freely.
So we're going to have an electron there.
And we're going to leave a positive charge behind.
Important point is that the electron is mobile.
So once it's escaped from the phosphorus atom,
it can move around in the lattice.
Whereas the positive charge that's left behind
is associated with the phosphorus atom
and it's not going anywhere unless you're processing
at very, very high temperatures like 1,000 degrees
C. This has very low diffusivity.
So what we end up with is a mobile electron
and a static charge, a fixed charge
which doesn't really move.
And the same thing happens in reverse for the acceptors
if we have an acceptor in here, boron, say.
Then it's the hole that becomes free
and a negative space charge is left behind.

Kết quả (Việt) 1:

Bây giờ chúng ta hãy bắt đầu bằng cách nhìn vào tàu sân bay thuộc tínhtrong chất bán dẫn.Tài liệu tham khảo cho điều này là trong cuốn sách của Pierret, hai đầu tiênchương, hoặc bản tin, mà là trên trang web.Và chúng ta sẽ nói chuyện trước hếtvề hành vi của tàu sân bay trong chất rắn, trong chất bán dẫn,phí và khối lượng của họ là gì, làm thế nào để chúng tôidope các tài liệu để có được các tàu sân bay trong đótại địa điểm đầu tiên?Và sau đó trong mô-đun sau đó, chúng tôi sẽ xemCác hành động của tàu sân bay, đó làlàm thế nào chúng tôi có thể tạo ra chúng, tiêu diệt chúng và di chuyển chúng xung quanh.Nhưng trước hết, các thuộc tính của tàu sân bay.Bất động sản cơ bản nhất là tính phí.Và vì vậy chúng tôi có thể viết các phí, màsẽ phải tích cực hay tiêu cực,tùy thuộc nếu bạn có lỗ hoặc điện tử.Và đó là chỉ tính phí điện tử 1.6 lần10 đến 19 coulombs trừ cho điện tửvà tích cực cho lỗ.Vì vậy, đó là đơn giản, đủ.Bây giờ khối lượng là hơn một chút của một khái niệm khó khăn.Chúng tôi đang quan tâm ở đây với khối lượng hiệu dụng.Và chúng tôi có thể viết nó như là ngôi sao m.Khối lượng hiệu dụng là một khái niệm màcho phép bạn để hiểu cách phản ứng của tàu sân bayvới một ứng dụng điện trường.Vì vậy, chúng tôi có thể viết rằng lực lượng là trừ e lần E. Big E làđiện trường là chỉ m sao dv dt khối lượng lầntăng tốc.Vì vậy, đây là chỉ là một định nghĩa của khối lượng hiệu dụng.Và đây không phải là tương tự như khối lượng chân không của electron.Bởi vì khi các điện tử và các lỗ bên trong chất rắn,họ không thực sự đang đáp ứng điện trường bên ngoài.Họ đang đáp ứng với bất cứ lĩnh vựcđó là bên trong các tài liệu.Vì vậy, bạn phải thêm tiềm năng giữa hai nguyên tửtrên đầu trang của ứng dụng điện trườngđể hiểu những gì sắp xếp của năng lượng cảnh quanCác tàu sân bay đang di chuyển trong.Do đó, họ có thể hành động như thể nặng hơn hoặc nhẹhơn một điện tử trong chân không.Và chúng tôi có thể đặt xuống một vài con sốcho này khối lượng hiệu dụng, số lượng này hư cấu màMô tả một cách nào đó các tàu sân bay khôngcổ điển hạt.Do đó 300 K cho silic, m ngôi sao của điện tử.Tôi sẽ đặt n như chỉ số cho điện tử chia m naughtlà 1,18.Do đó, điện tử hành động như thể họ là một chút nặng hơn.Và mp sao là naught điểm 81.Do đó lỗ hành động như thể họ là một chút nhẹ hơn.Họ đẩy nhanh hơn nếu bạn đặt một điện trường vào chúng.Bây giờ cho gecmani, chúng tôi có thể đặt xuống một số con số quá.Gecmani, chúng tôi nhận được 0,55 và 0,36.Và đối với gallium arsenide, chúng tôi nhận được 0,66 và 0.52.Vì vậy, bạn có thể thấy ở đây mà như xa như Asenua gali làcó liên quan, các điện tử có hiệu quả rất thấp khối lượng.Đó có nghĩa là khi chúng tôi đặt một điện trường trên Galiasenua, các electron sẽ tăng tốc độ rất nhanh.Và vì vậy chúng tôi có thể mong đợi rằng Asenua galisẽ có một tính cơ động rất cao.Những loại thiết bị sẽ làm việc rất nhanh chóngNếu chúng tôi dựa vào điện tử.Nếu chúng tôi dựa vào lỗ, chúng tôi không mong đợicác lỗ có thực sự không đặc biệt là ánh sáng,chúng tôi sẽ không nhận được một phản ứng nhanhNếu chúng tôi đang sử dụng một thiết bị dựa vào lỗ.Hãy xem bây giờ các tính chất nội tại của chất bán dẫn,có nghĩa là, các thuộc tính trong sự vắng mặt của tử thích nhómba hoặc nhóm năm, trong trường hợp chất bán dẫn bốn nhóm.Vì vậy, trong một bán dẫn nội tại,chúng tôi có số bằng điện tử và lỗ.Và con số đó gọi là ni, chiếc tàu sân bay nội tạitập trung.Và cho silic ở nhiệt độ phòng,con số đó là 10 đến các tàu sân bay 10 mỗi khối cmở nhiệt độ phòng.Nó là khoảng 300 k.Do đó, trong trường hợp của silic, đô thị này có 5 lần 10để nguyên tử 22 mỗi khối cm.Vì vậy bạn có thể thấy rằng trên thực tế, mặc dù 10những âm thanh 10 như rất nhiều, chỉ có khoảng một trong 10-12,một trong một nghìn tỷ của các nguyên tử ion hóa để sản xuấtCác điện tử và lỗ.Bây giờ cho Asenua gali, trong đó có một ban nhạc khoảng cách lớn hơn và ít hơntàu sân bay nội tại, mà số đi ra như là 2 lần 106 mỗi cm khối, do đó thậm chí ít hơn.Điều đó có nghĩa rằng một tỷ lệ rất nhỏ của galivà asen nguyên tử được thực sự trên ion hóa trong chất rắn tại Phòngnhiệt độ.Đây là một dấu hiệu cho thấy tại sao khoa học vật liệu là thực sựmột công nghệ thuận lợi cho vi điện tử.Bởi vì để quan sát rộng hiệu ứngvà hiểu hành vi của các tài liệu này,chúng tôi thực sự cần phải bắt đầu với chất lượng tốt,vật liệu tinh khiết và phương pháp làm sạchmà đã được phát triển cho silic và các tài liệu khácthực sự đến trực tiếp từ các ngành công nghiệp kim loại,nơi nó được nổi tiếng làm thế nào để làm khu refiningvà kết tinh của các kim loại để có được rất tinh khiết kim loại.Vì vậy, chúng tôi cần tài liệu chuyên môn trong thứ tựđể xử lý các loại vật liệu và tạo ra một cái gì đó mà sẽtriển lãm các tính chất nội tại.Bây giờ hầu hết các thiết bị thực sự dựa trên hành vi bên ngoàichất bán dẫn.Bên ngoài có nghĩa là chúng ta có tử ở đóvà các tử có thể là các nhà tài trợ, màtặng điện tử, chất nhận khác ở, chấp nhận điện tử.Vì vậy bạn có thể nghĩ về chúng như là tặng lỗvào các tài liệu.Và chúng tôi biết những từ các lớp học trước của chúng tôi3.024 và vv.Silic, mà là ở đây, các nhà tài trợ mà tặng điện tửlà những người mà có phụ electron.Đó là nhóm fives.Và những người ở đây, đó là các chất nhận khác ởcủa những người trong nhóm ba.Vì vậy, đó là đơn giản, đủ cho một cái gì đógiống như silic hoặc gecmani.Cho Asenua gali, cho dù một nguyên tửlà một nhà tài trợ hoặc một tìm phụ thuộc mà trên đó các trang webnó ngồi.Vì vậy, nếu nó ngồi trên trang web Gali,sau đó một silicon sẽ là một nhà tài trợ.Nhưng nếu silicon ngồi trên một trang web asen,nó sẽ phải tìm một.Vì vậy các hành vi, hành vi rộngtrong hợp chất bán dẫn là khá phức tạp.Nhưng bây giờ, chúng tôi sẽ chỉ tập trung vào vật liệunhư silic hoặc gecmani và chúng tôi sẽnhìn vào cách các nhà tài trợ và chất nhận khác ở hoạt độngđể tạo ra các tàu sân bay trong các tài liệu màsẽ cung cấp cho chúng tôi tính chất điện tử của chúng tôi.Vì vậy chúng tôi có thể nghĩ rằng các nhà tài trợ hoặc chất nhận khác ởnhư ngồi trong mạng.Họ phải là một phần của lưới.Tôi sẽ viết một phác họa ít ở đây đang hiện silic.Silic có bốn trái phiếu để mỗi người trong số hàng xóm của nóvới định hướng tứ diện.Và chúng ta sẽ có một trong số này,và chúng ta sẽ thay thế nó với, hãy nói rằng, phốt pho.Tôi sẽ đặt một nguyên tử phốt pho ở đây.Và phốt pho có một điện tử phụ.Do đó, điện tử đó có thể được giải phóng từ phốt phovà nó có thể di chuyển tự do.Vì vậy, chúng ta sẽ có một điện tử.Và chúng ta sẽ để lại một khoản phí tích cực phía sau.Điểm quan trọng là điện tử là điện thoại di động.Vậy một khi nó thoát khỏi nguyên tử phốt pho,nó có thể di chuyển xung quanh trong mạng.Trong khi phí tích cực những gì còn lại đằng saulà liên kết với nguyên tử phốt phovà nó không phải đi bất cứ nơi nào trừ khi bạn đang xử lýở các nhiệt độ rất cao như độ 1.000C. này đã rất thấp diffusivity.Vì vậy, những gì chúng tôi kết thúc với là một điện tử điện thoại di độngvà một tĩnh phí, một khoản phí cố địnhmà không thực sự di chuyển.Và điều tương tự xảy ra ngược lại cho các chất nhận khác ởNếu chúng tôi có một tìm ở đây, Bo, nói.Sau đó nó là lỗ trở thành miễn phívà một khoản phí tiêu cực không gian còn lại đằng sau.

Kết quả (Việt) 2:

Bây giờ chúng ta hãy bắt đầu bằng cách nhìn vào các đặc tính vận chuyển
trong bán dẫn.
Các tài liệu tham khảo cho việc này là trong cuốn sách Pierret của, lần đầu tiên hai
chương, hoặc các tài liệu phát tay, mà là trên các trang web.
Và chúng ta sẽ nói chuyện đầu tiên của tất cả
về các hành vi của các tàu sân bay trong chất rắn, chất bán dẫn,
những gì phí và khối lượng của chúng là, làm thế nào để chúng ta
dope các vật liệu để có được các tàu sân bay trong đó
ở nơi đầu tiên?
Và sau đó trong các mô-đun sau đó, chúng ta sẽ nhìn
vào hành động của các tàu sân bay, đó là
cách chúng tôi có thể tạo ra chúng, tiêu diệt chúng, và di chuyển chúng xung quanh.
Nhưng trước hết, các thuộc tính của hãng.
Các đặc tính cơ bản nhất là phí.
Và vì vậy chúng tôi có thể viết các phí, mà
là có được tích cực hay tiêu cực,
phụ thuộc vào bạn có lỗ thủng hoặc electron.
Và đó mới chỉ là phí điện tử 1,6 lần
10 đến trừ 19 cườm cho các điện tử
và tích cực cho lỗ.
Vì vậy, đó là đơn giản đủ.
Bây giờ khối lượng là nhiều hơn một chút của một khái niệm khó khăn.
Chúng tôi đang quan tâm ở đây với khối lượng hiệu dụng.
Và chúng ta có thể viết rằng khi m sao.
Các khối lượng hiệu là một khái niệm mà
cho phép bạn hiểu làm thế nào hãng đáp ứng
với một điện trường.
Vì vậy, chúng ta có thể viết được lực lượng lần trừ e E. Big E là
điện lĩnh vực chỉ là m sao dv bằng dt lần khối lượng
tăng tốc.
Vì vậy, đây chỉ là một định nghĩa của khối lượng hiệu dụng.
Và điều này là không giống như các khối chân không của electron.
Bởi vì khi các electron và các lỗ bên trong vững chắc,
họ đang không thực sự đáp ứng với điện trường bên ngoài.
Họ đang đối phó với bất cứ lĩnh vực
có bên trong vật liệu.
Vì vậy, bạn cần phải thêm các tiềm năng liên nguyên tử
trên đầu trang của điện trường áp dụng
để hiểu những gì sắp xếp của cảnh quan năng lượng
các tàu sân bay đang di chuyển theo.
Vì vậy, họ có thể hành động như là mặc dù nặng hay nhẹ hơn
so với một electron trong chân không.
Và chúng ta có thể đặt xuống một vài số điện thoại
cho khối lượng hiệu dụng này, số lượng hư cấu này mà
mô tả một cách nào đó mà các hãng này không phải là
hạt cổ điển.
Vì vậy, 300 K cho silicon, m sao của electron.
Tôi sẽ đưa n là chỉ số dưới cho electron chia m vô ích
là 1,18.
Vì vậy, các điện tử hành động như thể họ đang nặng hơn một chút.
Và sao mp là điểm vô ích 81.
Vì vậy, lỗ hành động như thể họ là một chút nhẹ hơn.
Họ đẩy nhanh hơn nếu bạn đặt một điện trường trên chúng.
Bây giờ cho germanium, chúng ta có thể đưa ra một số con số quá.
Germanium, chúng tôi nhận được 0,55 và 0,36.
Và cho gallium arsenide, chúng tôi nhận 0,66 và 0,52.
Vì vậy, bạn có thể thấy ở đây đó như xa như gallium arsenide là
có liên quan, các electron có khối lượng hiệu quả rất thấp.
Điều đó có nghĩa là khi chúng ta đặt một điện trường trên gallium
arsenide, các electron sẽ tăng tốc rất nhanh.
Và vì vậy chúng tôi có thể mong đợi rằng gallium arsenide
sẽ có tính linh động rất cao.
Những loại thiết bị sẽ làm việc rất nhanh chóng
nếu chúng ta dựa vào các điện tử.
Nếu chúng ta dựa trên các lỗ, chúng tôi không mong
rằng các lỗ thực sự không đặc biệt ánh sáng,
chúng tôi sẽ không có được một phản ứng nhanh như
vậy, nếu chúng ta đang sử dụng một thiết bị dựa trên các lỗ.
Hãy nhìn tại các thuộc tính nội tại của chất bán dẫn,
có nghĩa là, các tài sản trong trường hợp không có tạp chất như nhóm
ba hoặc nhóm năm, trong trường hợp của nhóm bốn chất bán dẫn.
Vì vậy, trong một chất bán dẫn nội tại,
chúng tôi có số lượng bằng nhau của các điện tử và lỗ trống.
Và được gọi là ni của con số đó, các tàu sân bay nội
nồng.
Và đối với silic ở nhiệt độ phòng,
con số đó là 10 đến 10 tàu sân bay trên một centimet khối
ở nhiệt độ phòng.
Đó là về 300 k.
Vì vậy, trong trường hợp của silic, nó có 5 lần 10
đến 22 nguyên tử trên một centimet khối.
Vì vậy, bạn có thể thấy rằng trên thực tế, mặc dù 10
đến 10 âm thanh như rất nhiều, chỉ khoảng một trong 10 đến 12,
một trong một nghìn tỷ của các nguyên tử bị ion hóa để sản xuất
các điện tử và lỗ trống.
Bây giờ cho gallium arsenide, trong đó có một khe hở lớn hơn và ít hơn
các tàu sân bay nội tại, con số đó đi ra như 2 lần 10
với 6 mỗi cm khối, vì vậy thậm chí ít hơn.
Điều đó có nghĩa là có một tỷ lệ rất, rất nhỏ của gallium
và asen nguyên tử đang thực sự trên ion hóa trong rắn ở phòng
nhiệt độ.
Đây là một dấu hiệu cho thấy lý do tại sao khoa học vật liệu đã thực sự là
một công nghệ cho phép cho vi điện tử.
Bởi vì để quan sát hiệu ứng dopant
và hiểu được hành vi của các tài liệu này,
chúng tôi thực sự phải bắt đầu với chất lượng rất tốt,
vật liệu có độ tinh khiết cao và các phương pháp thanh lọc
được xây dựng cho silic và các vật liệu khác như vậy
thực sự đến trực tiếp từ các ngành công nghiệp kim loại,
nơi nó được nổi tiếng như thế nào để làm tinh chế vùng
và kết tinh của kim loại để có được các kim loại rất tinh khiết.
Vì vậy, chúng ta cần tài liệu chuyên môn để
xử lý các loại vật liệu và tạo ra một cái gì đó mà sẽ
thể hiện tính chất nội tại.
Bây giờ hầu hết các thiết bị thực sự được dựa trên hành vi bên ngoài
của chất bán dẫn.
ngoại sinh có nghĩa là chúng ta có tạp chất trong đó
và các tạp chất có thể được các nhà tài trợ, trong đó
tặng electron, chất nhận mà chấp nhận electron.
Vì vậy, bạn có thể nghĩ về họ như quyên góp lỗ
vào vật liệu.
Và chúng ta biết những từ lớp học trước đó của chúng tôi
3,024 và vv.
Trong silicon, mà là ở đây, các nhà tài trợ mà tặng electron
là những người mà có thêm các điện tử.
Đó là fives nhóm.
Và những người ở đây, đó là những người chấp nhận
của những người thân trong nhóm ba.
Vì vậy, đó là đơn giản đủ cho một cái gì đó
giống như silicon hoặc germanium.
Đối với gallium arsenide, cho dù một nguyên tử
là một nhà tài trợ hoặc chất nhận rằng phụ thuộc vào các trang web
nó ngồi.
Vì vậy, nếu nó ngồi trên các trang web gali,
sau đó một silicon sẽ là một nhà tài trợ.
Nhưng nếu silicon đang ngồi trên một trang web asen,
nó sẽ là một người chấp nhận.
Vì vậy, hành vi, hành vi dopant
trong hợp chất bán dẫn là khá phức tạp hơn.
Nhưng bây giờ, chúng tôi sẽ chỉ tập trung vào vật liệu
như silicon hoặc germanium và chúng tôi sẽ
xem làm thế nào các nhà tài trợ và người chấp nhận làm việc
để tạo ra các tàu sân bay trong tài liệu mà
sẽ cung cấp cho chúng tôi các thuộc tính điện tử của chúng tôi.
Vì vậy, chúng ta có thể nghĩ về các nhà tài trợ hoặc các chất nhận
như ngồi trong mạng.
Họ có phải là một phần của mạng tinh thể.
Tôi sẽ viết một chút phác họa ở đây cho thấy silicon.
Silicon có bốn trái phiếu cho từng quốc gia láng giềng
với một định hướng tứ diện.
Và chúng ta sẽ mất một trong những,
và chúng tôi sẽ thay thế nó với, hãy nói, phốt pho.
Tôi sẽ đặt một nguyên tử phốt pho ở đây.
Và phốt pho có một electron thêm.
Vì vậy, electron có thể được giải phóng từ phốt pho
và nó có thể di chuyển tự do.
Vì vậy, chúng ta sẽ có một electron ở đó.
Và chúng ta sẽ để lại một điện tích dương phía sau.
Điểm quan trọng là electron là điện thoại di động.
Vì vậy, khi nó đã thoát khỏi nguyên tử phốt pho,
nó có thể di chuyển trong mạng tinh thể.
Trong khi đó, các điện tích dương những gì còn lại đằng sau
là liên kết với các nguyên tử phốt pho
và nó không phải đi bất cứ nơi nào trừ khi bạn đang xử lý
ở nhiệt độ rất, rất cao như 1.000 độ
C. Điều này có độ khuyếch tán rất thấp.
Vì vậy, những gì chúng tôi kết thúc với một electron di động
và tĩnh phí, một khoản phí cố định
mà không thực sự di chuyển.
Và điều tương tự sẽ xảy ra ngược lại cho những người chấp nhận
nếu chúng ta có một người chấp nhận ở đây, boron , nói.
Sau đó, nó là lỗ mà trở thành miễn phí
và một khoản phí không gian âm được bỏ lại phía sau.