3.13 RPtX compounds ( trang 44)Magn

3.13 RPtX compounds ( trang 44)
Magnetic measurements on compounds in RPtAl (R=Ce-Nd) show large magnetocrystalline anisotropy and reveal that dominant FM contribution, in which moments align along a-axis for CePtAl, PrPtAl and b-axis for NdPtAl [404]. CePtAl has multiple magnetic transitions at TC=5.9 K, T2=4.3 K, and T3=2.5 K and its magnetic structure can be characterized by two coexisting wave vectors [404]. (trang 45) The complex magnetism in CePtAl may be attributed to competing anisotropic exchange interactions [404]. NdPtAl shows FM ordering below TC=19.2 K. It has been reported that PrPtAl has a non magnetic CEF ground state singlet with its first excited state at 21 K from ground state where long range magnetic ordering take place TC=5.8 K because of strong enough exchange interactions [404, 405]. The high field magnetization measurements on single crystals of PrPtAl reveal a large magnetic anisotropy and show an induced-moment ferromagnet parallel a-axis [406]. Drescher et al. [407] have done pressure study on antiferromagnetic Kondo lattice YbPtAl and reported that the compound shows complex magnetic state at ambient pressure and an unusual volume induced change of TN. The authors suggested that the anomalous volume dependence of ordering temperature is attributed to the interplay between frustrated anisotropic exchange interactions and magnetocrystalline anisotropy. The neutron diffraction measurement of YbPtAl shows incommensurate magnetic structure below TN in this compound [408].
Kotsanidis et al. [409] reported the magnetic properties of RPtGa (R=La-Nd, Gd-Tm) compounds in the temperature range of 5-300 K. These results show that magnetic ordering is present in R=Gd, Tb, Dy and Tm, while it is absent in Ce, Pr, Nd, Ho and Er down to 5 K. From the magnetic susceptibility plots of these compounds, it seems that compounds with R=Gd, Tb, Dy and Tm are antiferrromagnets at low temperatures. Penc et al. [410] carried on the magnetic and neutron diffraction measurements on these compounds, which reveal collinear magnetic structure for TbPtGa, DyPtGa, HoPtGa at 1.5 K, which transforms into sine wave modulated structure at 18 K for TbPtGa, at 7 K for DyPtGa and at 2.4 K for HoPtGa, while ErPtGa shows sine wave modulated structure between 1.5 and 3.2 K (TN). Compounds with R=Tb-Ho also show metamagnetic transition on the application of field [410]. Single crystalline CePtGa shows anomaly at 3.5 K, which corresponds to AFM ordering [411]. The compound shows metamagnetic transition along a and c axes with higher critical field along c axis. The magnetic anisotropy in susceptibility data of CePtGa suggests the existence of CEF [411]. The susceptibility data in YbPtGa shows a broad peak at 4 K, while the heat capacity data in this compound shows λ- type anomaly at 3.8 K [412].
Remarkable increase in the C/T data below 10 K indicates heavy fermion nature of CePtIn [347, 413]. The heat capacity data do not give any signature of magnetic ordering in CePtIn down to 50 mK [413, 347]. PrPtIn remains paramagnetic down to 1.7 K, while SmPtIn shows FM ordering below TC=25 K [123]. The magnetization in SmPtIn shows TMI

Kết quả (Việt) 1:

3.13 RPtX các hợp chất (trang 44)Các số đo từ tính trên các hợp chất trong RPtAl (R = Ce-Nd) Hiển thị lớn magnetocrystalline anisotropy và tiết lộ rằng sự đóng góp FM chi phối, trong đó những khoảnh khắc sắp xếp dọc theo một trục cho CePtAl, PrPtAl và b-trục cho NdPtAl [404]. CePtAl có nhiều quá trình chuyển đổi từ trường TC = 5.9 K, T2 = 4.3 K, và T3 = 2.5 K và nó từ cấu trúc có thể được đặc trưng bởi hai vectơ sóng coexisting [404]. (trang 45) Từ tính phức tạp trong CePtAl có thể được quy cho cạnh tranh đẳng hướng trao đổi tương tác [404]. NdPtAl cho thấy FM đặt dưới TC = 19.2 K. Nó đã được báo cáo rằng PrPtAl đã không từ CEF đất nước singlet với tiên vui mừng trạng tại 21 K từ trạng thái mặt đất tầm xa từ đặt hàng tận nơi TC = 5.8 K vì đủ mạnh trao đổi tương tác [404, 405]. Lĩnh vực cao từ hóa đo trên đơn tinh thể của PrPtAl tiết lộ một anisotropy từ trường lớn và hiển thị một thời điểm gây ra ferromagnet song song một trục [406]. Drescher et al. [407] đã làm áp lực nghiên cứu về phản sắt từ Kondo lưới YbPtAl và báo cáo cho thấy hợp chất phức tạp từ tiểu bang áp suất xung quanh và một số lượng bất thường gây ra sự thay đổi của TN. Các tác giả gợi ý rằng sự phụ thuộc khối lượng bất thường đặt nhiệt độ là do các hổ tương tác dụng giữa đổi Ngoại thất vọng đẳng hướng tương tác và magnetocrystalline anisotropy. Đo lường nhiễu xạ neutron của YbPtAl cho thấy incommensurate từ cấu trúc dưới đây TN trong hợp chất này [408].Kotsanidis et al. [409] báo cáo các tính chất từ của RPtGa (R = La-Nd, Gd-Tm) hợp chất trong khoảng nhiệt độ 5-300 K. Những kết quả này cho thấy rằng thứ tự từ xuất hiện trong R = Gd, Tb, Dy và Tm, trong khi nó vắng mặt trong Ce, Pr, Nd, Ho và Er xuống 5 K. Từ lô cảm từ các hợp chất này, có vẻ như rằng hợp chất với R = Gd, Tb, Dy và Tm là antiferrromagnets ở nhiệt độ thấp. PC et al. [410] tiến hành đo đạc nhiễu xạ điện từ và neutron trên các hợp chất này, tiết lộ hoặc từ cấu trúc cho TbPtGa, DyPtGa, HoPtGa tại 1.5 K, mà biến thành làn sóng sin cấu trúc đồ 18 K cho TbPtGa, 7 k cho DyPtGa và 2.4 K cho HoPtGa, trong khi ErPtGa cho thấy làn sóng sin đồ cấu trúc giữa 1.5 và 3.2 K (TN). Các hợp chất với R = Tb-Ho cũng hiển thị metamagnetic chuyển tiếp trên ứng dụng của lĩnh vực [410]. Đơn tinh thể CePtGa cho thấy sự bất thường ở 3.5 K, mà tương ứng với thứ tự [411] AFM. Cho thấy một hợp chất chuyển tiếp metamagnetic dọc theo một và trục c với cao hơn các lĩnh vực quan trọng dọc theo trục c. Anisotropy từ trường trong dữ liệu nhạy cảm của CePtGa cho thấy sự tồn tại của CEF [411]. Dữ liệu nhạy cảm trong YbPtGa cho thấy đỉnh cao rộng 4 k, trong khi các dữ liệu công suất nhiệt trong hợp chất này cho thấy λ-loại bất thường tại 3.8 K [412].Sự gia tăng đáng kể trong dữ liệu C/T dưới 10 K cho biết các fermion nặng tính chất của CePtIn [347, 413]. Dữ liệu nhiệt năng không đưa ra bất kỳ chữ ký số thứ tự từ trường trong CePtIn xuống 50 mK [413, 347]. PrPtIn vẫn thuận từ xuống 1,7 K, trong khi SmPtIn cho thấy FM đặt dưới TC = 25 K [123]. Từ hóa trong SmPtIn cho thấy TMI

Kết quả (Việt) 2:

3.13 hợp chất RPtX (trang 44)
đo từ tính trên các hợp chất trong RPtAl (R = Ce-Nd) cho thấy tính không đẳng hướng magnetocrystalline lớn và tiết lộ rằng sự đóng góp FM chi phối, trong khoảnh khắc sắp xếp dọc theo một trục cho CePtAl, PrPtAl và b-trục cho NdPtAl [ 404]. CePtAl có nhiều chuyển tiếp từ trường tại TC = 5,9 K, T2 = 4,3 K, và T3 = 2,5 K và cấu trúc từ của nó có thể được đặc trưng bởi hai vectơ sóng cùng tồn tại [404]. (trang 45) Từ tính phức tạp trong CePtAl có thể do cạnh tranh tương tác trao đổi bất đẳng hướng [404]. NdPtAl lãm FM đặt hàng dưới đây TC = 19,2 K. Nó đã được báo cáo rằng PrPtAl có một mặt bằng CEF singlet trạng thái từ tính không có trạng thái kích thích đầu tiên của mình tại 21 K từ trạng thái cơ bản, nơi tầm xa từ đặt hàng diễn ra TC = 5,8 K vì đủ mạnh tương tác trao đổi [404, 405]. Các lĩnh vực đo từ độ cao trên đơn tinh thể của PrPtAl tiết lộ một bất đẳng hướng từ tính lớn và hiển thị chất sắt từ gây ra-thời điểm song song một trục [406]. Drescher et al. [407] đã thực hiện nghiên cứu áp lực lên phản sắt từ Kondo lưới YbPtAl và báo cáo rằng hợp chất này cho thấy trạng thái từ tính phức tạp ở áp suất môi trường xung quanh và một khối lượng thay đổi gây ra bất thường của TN. Các tác giả cho rằng khối lượng phụ thuộc dị thường của nhiệt độ đặt hàng là do sự tương tác giữa các tương tác trao đổi anisotropic thất vọng và dị hướng từ tinh thể. Các phép đo nhiễu xạ neutron của YbPtAl cho thấy cấu trúc từ tính tương xứng bên dưới TN trong hợp chất này [408].
Kotsanidis et al. [409] đã báo cáo từ tính của RPtGa (R = La-Nd, Gd-Tm) hợp chất trong khoảng nhiệt độ từ 5-300 K. Những kết quả cho thấy rằng từ đặt hàng là có mặt trong R = Gd, Tb, Dy và Tm, trong khi đó không có mặt trong Ce, Pr, Nd, Hồ và Er xuống 5 K. Từ lô nhạy từ của các hợp chất này, có vẻ như các hợp chất với R = Gd, Tb, Dy và Tm là antiferrromagnets ở nhiệt độ thấp. Penc et al. [410] thực trên các phép đo từ trường và neutron nhiễu xạ trên các hợp chất, trong đó tiết lộ cấu trúc từ tính thẳng hàng cho TbPtGa, DyPtGa, HoPtGa 1,5 K, mà biến thành làn sóng cơ cấu điều chế sin ở 18 K cho TbPtGa, lúc 7 K cho DyPtGa và tại 2.4 K cho HoPtGa, trong khi ErPtGa cho thấy làn sóng cơ cấu điều chế sin giữa 1.5 và 3.2 K (TN). Các hợp chất với R = Tb-Ho cũng cho thấy quá trình chuyển đổi metamagnetic về việc áp dụng các lĩnh vực [410]. Đơn tinh thể CePtGa cho thấy sự bất thường ở mức 3,5 K, tương ứng với AFM đặt hàng [411]. Hợp chất này cho thấy quá trình chuyển đổi metamagnetic cùng a và c rìu với lĩnh vực quan trọng cao hơn cùng c trục. Các bất đẳng hướng từ trong dữ liệu nhạy cảm của CePtGa cho thấy sự tồn tại của CEF [411]. Các dữ liệu nhạy cảm trong YbPtGa cho thấy một đỉnh rộng tại 4 K, trong khi dữ liệu nhiệt dung trong hợp chất này cho thấy λ- loại bất thường ở mức 3,8 K [412].
Tăng đáng chú ý trong các dữ liệu C / T dưới 10 K chỉ fermion tính chất nặng nề của CePtIn [347, 413]. Các dữ liệu nhiệt dung không đưa ra bất cứ chữ ký của trật tự từ trong CePtIn xuống 50 mK [413, 347]. PrPtIn vẫn thuận từ xuống đến 1,7 K, trong khi SmPtIn lãm sắp đặt FM dưới TC = 25 K [123]. Các từ hóa trong SmPtIn lãm TMI