In this device, as Steven Mark puts

In this device, as Steven Mark puts it, "kicks" of small current applied to coil L1, result in big "kicks" of the
multiplication current in the discs, which in turn, are inductively coupled to the windings on the perimeter of the
discs. This spool and coil layout is not the only possible arrangement, as shown later on by Steven. In fact, this
small version of the spool type device did not work very well. He could only demonstrate voltage output from this
device and not current. From the bottom picture in Fig.2 it can be seen that this device had problems with circular
symmetry of the magnetic field. One of the disks had to be deformed to compensate for this asymmetry.
To get a better insight into inner workings of this type of device, let us calculate the magnetic field, “B”, necessary
to confine fast-moving charged particles in orbits of various radiuses as well as the NMR-exciting frequencies
needed to generate the initial fast, charged particles.
Assuming the effective speed of emitted electrons (q = 1.602E-19 C , m0 = 9.11E-31 kg) to be v = 270,000 km/s in
a circular path of radius “r” . Then:
where m0 is the mass of an electron at rest and c is the speed of light in vacuum.
Tariel Kapanadze’s electromechanical device has a large disc radius of 250 mm, and so the corresponding value
of B can be small: 141 Gauss = 14.1 mT. The NMR frequency for Cu65 and Zn67 (in brass) at this value of
magnetic field would be 171 kHz and 37.8 kHz respectively.
In contrast to this, the disc radius of Steven’s "small TPU" is ... small, around 60 mm. Consequently, the
magnetic field required in this case is considerably higher, 587 Gauss, and the frequencies are therefore higher,
711 kHz for Cu65 and 156.7 kHz for Zn67.
Because of this, the penetration of the Radio-Frequency magnetic field within the discs in these two cases will be
quite different, and so the efficiency of the fast-particle generation will be also different.
The efficiency of Radio-Frequency magnetic field penetration into a material is governed by the skin-effect which
occurs when eddy currents flowing in an object at any depth, produce magnetic fields which oppose the primary
field, thus reducing the net magnetic field intensity. The depth to which a magnetic field penetrates into a material
is affected by the frequency of the excitation field, the electrical conductivity and the magnetic permeability of the
material. The depth of penetration decreases with increasing frequency and increasing conductivity (1/resistivity)
and with the magnetic permeability. The depth at which eddy current density has decreased to 1/e, or about 37%
of the surface density, is called the “standard depth of penetration”, δ.
where
the skin depth in metres,
μ0 = the permeability of vacuum (4π x 10-7 H/m),
the relative permeability of the medium
the resistivity of the medium in Ω•m,
the frequency of the current in Hz
The table below lists resistivity and magnetic permeability of selected materials.
Table 1

forms a filter. The helical winding on the pick-up coils is for holding the wires together

Kết quả (Việt) 2:

Trong thiết bị này, như Steven Mark nói, "đá" của nhỏ hiện nay được áp dụng để cuộn L1, cho kết quả "đá" lớn của
nhân hiện tại trong đĩa, do đó, được quy nạp cùng với các cuộn dây trên chu vi của
đĩa. Ống và cuộn dây bố trí này không phải là sự sắp xếp chỉ có thể, như sau này của Steven. Trong thực tế, đây
phiên bản nhỏ của các loại thiết bị ống chỉ không làm việc rất tốt. Ông chỉ có thể chứng minh sản lượng điện áp từ này
thiết bị và không phải hiện tại. Từ những hình ảnh dưới cùng trong Hình 2 có thể thấy rằng thiết bị này có vấn đề với vòng tròn
đối xứng của từ trường. Một trong những đĩa đã bị biến dạng để bù đắp cho sự bất đối xứng này.
Để có được một cái nhìn sâu sắc hơn vào hoạt động bên trong của loại thiết bị này, chúng ta hãy tính toán từ trường, "B", cần thiết
để hạn chế chuyển động nhanh các hạt tích điện trong quỹ đạo của bán kính khác nhau cũng như các tần số NMR-thú vị
cần thiết để tạo ra nhanh ban đầu, các hạt tích điện.
Giả sử tốc độ hiệu quả của các điện tử phát ra (q = 1.602E-19 C, M0 = 9.11E-31 kg) để được v = 270.000 km / s trong
một đường tròn bán kính "r". Sau đó:
nơi M0 là khối lượng của một electron ở phần còn lại và c là vận tốc ánh sáng trong chân không.
thiết bị cơ điện Tariel Kapanadze của có bán kính đĩa lớn 250 mm, và do đó, các giá trị tương ứng
của B có thể nhỏ: 141 Gauss = 14,1 mT. Tần số NMR cho Cu65 và Zn67 (bằng đồng) tại giá trị này của
từ trường sẽ là 171 kHz và 37,8 kHz tương ứng.
Ngược lại với điều này, bán kính đĩa của "TPU nhỏ" của Steven là ... nhỏ, khoảng 60 mm. Do đó,
từ trường cần thiết trong trường hợp này là cao hơn đáng kể, 587 Gauss, và các tần số do đó cao hơn,
711 kHz cho Cu65 và 156,7 kHz cho Zn67.
Bởi vì điều này, sự xâm nhập của các từ trường Radio-Frequency trong đĩa ở hai trường hợp này sẽ là
khá khác nhau, và như vậy hiệu quả của các thế hệ nhanh hạt sẽ được cũng khác nhau.
Hiệu quả của Radio-Frequency thâm nhập từ trường thành một vật liệu được điều chỉnh bởi các hiệu ứng bề mặt mà
xảy ra khi dòng điện xoáy chảy trong một đối tượng ở bất kỳ độ sâu, sản xuất từ trường mà phản đối việc chính
trường, do đó làm giảm cường độ từ trường net. Các sâu mà một từ trường thâm nhập vào một tài liệu
bị ảnh hưởng bởi các tần số của lĩnh vực kích thích, độ dẫn điện và độ từ thẩm của
vật liệu. Độ sâu của sự thâm nhập giảm khi tăng tần số và tăng độ dẫn điện (1 / điện trở suất)
và có độ từ thẩm. Độ sâu mà tại đó mật độ dòng xoáy đã giảm xuống còn 1 / e, hay khoảng 37%
mật độ bề mặt, được gọi là "độ sâu tiêu chuẩn của sự thâm nhập", δ.
nơi
độ sâu da bằng mét,
μ0 = tính thấm của chân không (4π x 10-7 H / m),
tính thấm tương đối của các phương tiện
điện trở suất của môi trường trong Ω • m,
tần số của dòng điện trong Hz
Bảng dưới đây liệt kê các điện trở suất và độ từ thẩm của vật liệu được chọn.
Bảng 1 hình thức một bộ lọc. Các xoắn ốc quanh co trên các cuộn dây pick-up là để giữ dây lại với nhau