A. Results1. Electrical conductivit

A. Results
1. Electrical conductivity
In Fig. 2, the T dependence of the electrical resistivity is
shown for all the studied samples x50, 0.25, 0.25j, and 0.5. At high temperatures a metal-insulator transition as a function
of x, suggested for the change in the sign of ]r/]T, can
be seen for x>0.25.
Notice the differences between the two x50.25 samples.
A plot of the electrical conductivity for these samples is presented
in Fig. 3. In the case of a 400 °C thermally annealed
sample ~LaNiO2.75), a change in the sign of ]s/]T at
T;75 K is observed, being ]s/]T.0 at T,75 K. For
higher T, ]s/]T,0, and a linear behavior for s vs T is found with a change in the slope value at T;220 K.
In the metal-insulator transition region, for T

Kết quả (Việt) 1:

A. kết quả1. điện conductivityTrong hình 2, phụ thuộc vào điện trở suất T làHiển thị cho tất cả các mẫu nghiên cứu x50, 0,25, 0.25j và 0,5. Ở nhiệt độ cao một cách điện kim loại chuyển tiếp như là một chức năngx, gợi ý cho sự thay đổi trong các dấu hiệu của] r /] T, có thểđược nhìn thấy cho x > 0,25.Nhận thấy sự khác biệt giữa hai mẫu x50.25.Một âm mưu của độ dẫn điện cho các mẫu được trình bàytrong hình 3. Trong trường hợp một 400 ° C nhiệt annealedsample ~LaNiO2.75), một sự thay đổi trong các dấu hiệu của] s /] T tạiT; 75 K được quan sát thấy, đang] s/]T.0 tại T, 75 K. chocao T,] s /] T, 0, và một tuyến tính hành vi cho s vs T được tìm thấy với một sự thay đổi trong giá trị độ dốc tại T; 220 K.Trong vùng chuyển tiếp kim loại cách điện, cho T < 75 K,s ~ LaNiO2.75) đã là fitted12 bởi s5s01aT1/3, với s0512,5 (0,1) S cm 21 và a50.40 (0,03) S cm 21 K 21/3,như được thể hiện trong hình 3.Unannealed mẫu LaNiO2.75j cho thấy độ dẫn điện thấpvà không có sự thay đổi trong các dấu hiệu của] s /] T được quan sát thấycho 10tài sản giữa hai x50.25 mẫu không thể được quy chonội dung oxy, đó là liên tục trong cácTrong quá trình tôi 400 ° C. Ở Ref. 4 một nhiễu xạ điện tửnghiên cứu của 400 ° C annealed mẫu là báo cáo. Các quan sátsuperstructures đã được giải thích xem xét O-vị trí tuyển dụngtầm xa đặt hàng như trong hình 1 ~ một!. Các kết quả thu đượcnhiều lần trên các mẫu khác nhau bulks, chỉ ra rằngNếu không có cuối cùng bước của tôi sắp đặt vị trí tuyển dụng O làkhông cũng được thành lập cùng khối lượng mẫu. Sau đó quan sátlàm giảm độ dẫn điện ~ xem hình 2! có thể làkết hợp với rối loạn lưới.Đối với mẫu mà hiển thị hành vi semiconducting cho tất cảT, s có thể được ước chừng cho mối quan hệ nói chungs5A exp ~ 2B/Tp!. ~ 2,1!Số mũ p có thể mất một số giá trị được xác định, tùy thuộc vàocơ chế hoạt động giao thông vận tải điện. Nếu p51 Btham số cho một ước tính khoảng cách năng lượng (Ea /kB)giữa dẫn và ban nhạc valence. Từ một vs lnsT21 cốt truyện trong phạm vi nhiệt độ 210-300-K, chúng tôi có đượcEa50.12 và eV 0,03 cho LaNiO2.50 và LaNiO2.75j, tương ứng.Dưới 210 K, cho mẫu x50.25j, độ lệch từhành vi semiconducting này được quan sát thấy ~ xem hình 3! màcó thể được giải thích bởi một T-phụ thuộc vào kích hoạt năng lượng. Trong mộtAnderson ban nhạc hình ảnh hai vận động cạnh (Ec và Ec8) tồn tại,mà riêng bản địa hoá ~ trong ban nhạc đuôi! từ nonlocalizedkỳ ~ giữa các cạnh của năng lượng. Các quốc gia bản địa hoálà một hệ quả của một tiềm năng ngẫu nhiên hoặc rối loạn hiện naytrong hệ thống. Đối với các trường hợp nơi năng lượng FermiEF, Ec, dẫn hai cơ chế có thể được trình bày: ~ một!Kích thích của chiếc tàu sân bay đến cạnh tính di động. Trong trường hợp nàycó thể được mô tả bởi Eq. ~ 2.1! với p51 và B5 (Ec2EF) /kB; các electron, bản địa hoá trong ban nhạc đuôi,cần nguồn năng lượng nhiệt cao hơn hoặc EF gần Ec. ~ b! Nhiệtkích hoạt hopping. Trong trường hợp này, ở nhiệt độ heli lỏng,các electron nhảy giữa các quốc gia bản địa hoá có thể được quan sát thấy.Đối với cơ chế này được gọi là biến phạm vi hopping~ ČRNI VRH! ~ Ref. 13! cho một ba chiều hệ thống, là p. 14 vàB5T01/4 ở Eq. ~ 2.1! ~ Công thức Mott!. Trong một số trường hợp, một Črni VRHphụ thuộc được quan sát thấy ở nhiệt độ cao, trên một nửa cácDebye nhiệt độ @T >(QD/2) #, và giải thích bằng polaronhopping.14 LaNiO2.75j có thể được mô tả bằng một mô hình Črni VRHtrong phạm vi 120-300-K. Tuy nhiên, dữ liệu thử nghiệm của chúng tôi làmkhông ngoại suy để dẫn vô giới hạn T→0. Ởđể phù hợp với độ dẫn điện của LaNiO2.75j trong tất cả các thử nghiệmPhạm vi T, một kênh dẫn phụ với kim loại hành viđược thêm vào Eq. ~ 2.1!:

Kết quả (Việt) 2:

A. Hiện kết quả từ
1. Độ dẫn điện
Trong hình. 2, sự phụ thuộc T của điện trở được
hiển thị cho tất cả các mẫu X50 nghiên cứu, 0,25, 0.25j, và 0,5. Ở nhiệt độ cao một kim loại chuyển tiếp cách điện như là một hàm
của x, gợi ý cho sự thay đổi trong các dấu hiệu của] r /] T, có thể
được nhìn thấy cho x> 0,25.
Chú ý sự khác biệt giữa hai x50.25 mẫu.
Một lô độ dẫn điện cho các mẫu được trình bày
trong hình. 3. Trong trường hợp của một 400 ° C nhiệt ủ
mẫu ~ LaNiO2.75), một sự thay đổi trong các dấu hiệu của] s /] T tại
T; 75 K được quan sát, được] s /] T.0 tại T, 75 K. đối với
cao hơn T,] s /] T, 0, và một hành vi tuyến tính cho s vs T được tìm thấy với một sự thay đổi trong giá trị độ dốc tại T; 220 K.
trong vùng chuyển tiếp kim loại cách điện, cho T <75 K ,
s ~ LaNiO2.75) là fitted12 bởi s5s01aT1 / 3, với s0
512,5 (0.1) S cm 21 và a50.40 (0.03) S cm 21 K 21/3,
như được hiển thị trong hình. 3.
Các LaNiO2.75j mẫu unannealed cho thấy độ dẫn thấp
và không thay đổi trong dấu] s /] T đã được quan sát
trong 10tài sản giữa hai x50.25 mẫu không thể được quy
cho các nội dung oxy, mà là liên tục trong
400 ° C quá trình ủ. Trong Ref. 4 electron-nhiễu xạ
nghiên cứu của 400 ° mẫu ủ C được báo cáo. Các quan sát
thượng tầng đã được diễn giải xem xét O-trống
tầm xa đặt hàng như hình. 1 ~ a !. Kết quả của chúng tôi, được
lặp đi lặp lại trên các mẫu bulks khác nhau, chỉ ra rằng
, không qua bước cuối cùng của ủ đặt hàng O-vị trí tuyển dụng được
không cũng được thành lập cùng khối lượng mẫu. Sau đó, các quan sát thấy
giảm độ dẫn ~ xem hình. 2! có thể được
kết hợp với các rối loạn mạng tinh thể.
Đối với mẫu đó cho thấy hành vi bán dẫn cho tất cả các
T, s có thể xấp xỉ cho các mối quan hệ chung
s5A exp ~ 2B / Tp !. ~ 2.1!
Số mũ p có thể mất một số giá trị được xác định, tùy thuộc vào
cơ chế vận chuyển điện hoạt động. Nếu P51 B
tham số cho một ước lượng khoảng cách năng lượng (Ea / kB)
giữa các ban nhạc dẫn và hóa trị. Từ một LNS vs
cốt truyện T21 trong khoảng nhiệt độ 210-300-K, chúng tôi thu được
Ea50.12 và 0,03 eV cho LaNiO2.50 và LaNiO2.75j, tương ứng.
Dưới 210 K, với mẫu x50.25j, độ lệch từ
bán dẫn này hành vi được quan sát ~ xem hình. 3! mà
có thể được giải thích bởi một năng lượng kích hoạt T-phụ thuộc. Trong một
Anderson hình ảnh nhóm nhạc hai cạnh di động (Ec và Ec
8) tồn tại,
mà mình riêng biệt địa phương ~ trong đuôi ban nhạc! từ nonlocalized
bang ~ giữa các cạnh năng lượng !. Các trạng thái bản địa hoá
là hậu quả của một tiềm năng ngẫu nhiên hoặc rối loạn hiện nay
trong hệ thống. Đối với các trường hợp năng lượng Fermi
EF, Ec, hai cơ chế dẫn truyền có thể có mặt: ~ a!
Kích thích của các tàu sân bay để cạnh di động. Trong trường hợp này s
có thể được mô tả bởi phương trình. ~ 2.1! với P51 và B
5 (Ec2EF) / kB; các electron, khu trú trong các đuôi nhạc,
cần năng lượng nhiệt cao hơn hoặc một EF gần Ec. ~ b! Nhiệt
kích hoạt hopping. Trong trường hợp này, ở nhiệt độ chất lỏng heli,
electron nhảy giữa các quốc gia địa phương có thể được quan sát thấy.
Đối với cơ chế này được gọi là phạm vi biến nhảy
~ VRH! ~ Ref. 13! cho một hệ thống ba chiều, là p. 1
4 và
B5T0
1/4 trong phương. ~ 2.1! ~ Công thức Mott của !. Trong một số trường hợp, một VRH
phụ thuộc được quan sát ở nhiệt độ cao, trên một nửa
@ T nhiệt độ Debye> (QĐ / 2) #, và giải thích bằng polaron
hopping.14 LaNiO2.75j có thể được mô tả bởi một mô hình VRH
trong 120-300 phạm vi -K. Tuy nhiên, dữ liệu thực nghiệm của chúng tôi
không phải ngoại suy để null dẫn trong T → 0 giới hạn. Trong
thứ tự để phù hợp với độ dẫn điện của LaNiO2.75j trong tất cả các thử nghiệm
dãy T, một kênh dẫn thêm với hành vi kim
được thêm vào phương trình. ~ 2.1 !: