The magnetic moments obtained for x

The magnetic moments obtained for x50.2 and 0.3 by
VCA calculations are 1.46mB and 1.57mB ~Co atom! 21 and
in good agreement with the experimental values of 1.5 and
1.89mB ~Co atom! 21 obtained at 10 K by neutron diffraction.
From magnetization measurements the estimated
magnetic moment for x50.25 at 10 K is 1.52mB
(Co atom!
21 in good agreement with 1.47mB ~Co atom! 21
obtained by the supercell calculations. It should be noted that
the magnetic moment increases from 1.33mB to 1.89mB ~Co
atom! 21 when the temperature is decreased from 300 to 10
K for x50.3 @1.18mB to 1.5mB ~Co atom! 21 for x50.2#.
43
The increasing trend in the magnetic moment as a function
of Sr doping is mainly caused by the narrowing of the bands
due to the increase in volume ~Fig. 4!. The experimentally
establishedCurie temperature (TC) increases monotonously
with increasing x and reaches a maximum at x
50.7, whereafter it decreases linearly with increasing x in
the range 0.8

Kết quả (Việt) 1:

Những khoảnh khắc từ thu được cho x50.2 và 0,3 bởiTính toán VCA là 1.46mB và 1.57mB ~ Co atom! 21 vàtốt thoả thuận với giá trị thực nghiệm 1,5 và1,89 mB ~ Co atom! 21 thu được 10 k bằng nhiễu xạ neutron.Từ từ hóa số đo ước tínhMômen lưỡng cực cho x50.25 lúc 10 K là 1.52mB(Co nguyên tử!21 trong các thỏa thuận tốt với 1,47 mB ~ Co atom! 21thu được bằng tính toán supercell. Cần lưu ý rằngmômen tăng từ 1,33 mB 1,89 MB ~ Conguyên tử! 21 khi nhiệt độ giảm từ 300-10K cho x50.3 @1. 18 mB đến 1.5 mB ~ Co atom! 21 cho x50.2 #.43Xu hướng ngày càng tăng trong Mômen lưỡng cực như là một chức năngcủa Sr doping là chủ yếu là do sự thu hẹp của các ban nhạcdo sự gia tăng trong khối lượng ~ hình 4. Các thử nghiệmnhiệt độ establishedCurie (TC) tăng monotonouslyvới x ngày càng tăng và đạt tối đa tại xwhereafter 50,7, nó làm giảm tuyến tính với sự gia tăng x trongkhoảng 0,8một hàm của x ~ hình 5! tăng tuyến tính với x chỉ raviệc giảm TC cho x.0.7 có thể được kết hợp với cácsự hình thành của vị trí tuyển dụng oxy.Nói chung một hy vọng rằng thời điểm từ tínhcho SrCoO3 nên cao hơn thu được bằng thực nghiệm.Kể từ khi La12xSrxCoO3 trong thực tế sẽ có oxythiếu hụt tại cao Sr thay thế, người ta phải mong đợi một giảmcủa mômen @the magnetic moment tạiSrCoO32d khác nhau từ; 0,85 mB đến 1.6 mB ~ Co atom! 21 tùy thuộctrên các oxy stoichiometry71 #. Theo tính toán của chúng tôitừ khoảnh khắc là hợp lệ chỉ cho nội dung lý tưởng oxy,giá trị tính toán cho SrCoO3 @2. 52 mB~ Co atom! 21] sẽ lớn hơn giá trị thực nghiệm@1. 8 mB ~ Co atom! 21 theo tuyến tính extrapolation sung.3 trong Ref. 71#.V. BẢN TÓM TẮTChúng tôi đã thực hiện điều tra chi tiết về vai trò của lỗDoping trên cấu trúc điện tử và tính chất từ củaLaCoO3 bằng cách sử dụng phương pháp tiếp cận của supercell cũng như tính toán VCA.Chúng ta đã suy ra sau.~ 1! Tính toán của chúng tôi cho thấy rằng nhà nước khôngnhà nước đất cho LaCoO3 trong thỏa thuận với thử nghiệmquan sát.~ 2! Chúng tôi đã xác định sự tương tác cộng hóa trị mạnh mẽ giữaCo và O trong CoO6 octahedra và liên kết iontừ La đến đây xây dựng đơn vị ở LaCoO3.~ 3! Các tính toán mật độ chức năng với gradient chỉnhkhông để dự đoán thu hẹp bandgap semiconductinghành vi. Thay vào đó nó dự đoán một pseudogap tại EF.~ 4! Các biến dạng theo trong khối khônggiai đoạn có nguồn gốc từ sự bất ổn định Peierls-Jahn-Teller-type.~ 5! Không thể chuyển sắt từ trongLa12xSrxCoO3 diễn ra xung quanh thành phố x50.08 trong các tính toán VCAvà x50.11 trong các tính toán của supercell. Nhữnggiá trị là trong các thỏa thuận tốt với thí nghiệm báo cáogiá trị ~ cho x50.05 để 0,15!.~ 6! Những khoảnh khắc tính từ được tìm thấy là trongCác thỏa thuận tốt với các giá trị thực nghiệm, gợi ýtính chất từ của La12xSrxCoO3 có thể được giải thíchthông qua itinerant – ban nhạc ferromagnetism.~ 7! Hiện kết quả chỉ ra rằng Co41 chính thức trongLa12xSrxCoO3 gần gũi hơn với cấu hình IS chứLS hoặc HS cấu hình.~ 8! Các tính toán đề nghị có thể quay bangquá trình chuyển đổi gây ra ở LaCoO3 bởi lỗ doping là từ LS đểLÀ chứ không phải từ LS cho HS hoặc từ LS để hỗn hợp LS vàHS bang. ACKNOWLEDGMENTSPR là biết ơn đối với hỗ trợ tài chính từ các nghiên cứuHội đồng của Na Uy. P.K. thừa nhận hỗ trợ tài chínhtừ SKB AB, nhiên liệu hạt nhân Thụy Điển và xử lý chất thảiCông ty quản lý. PR cũng là biết ơn đến giáo sư B.Johansson và tiến sĩ O. Eriksson cho encouragements của mình, tiến sĩ.J. M. bản di chúc cho hào phóng làm cho chương trình của mình có sẵn cho cácCác nghiên cứu hiện tại, và tiến sĩ Lars Nordstro¨m và tiến sĩ H.W.Brinks cho các cuộc thảo luận hữu ích.

Kết quả (Việt) 2:

Những khoảnh khắc từ thu được cho x50.2 và 0.3 bởi
tính toán VCA là 1.46mB và 1.57mB ~ Co nguyên tử! 21 và
phù hợp tốt với các giá trị thực nghiệm của 1.5 và
1.89mB ~ Co nguyên tử! 21 thu được ở 10 K bằng nhiễu xạ neutron.
Từ các phép đo từ hóa các ước tính
thời điểm từ tính cho x50.25 ở 10 K là 1.52mB
(Co nguyên tử!
21 hợp tốt với 1.47mB ~ Co nguyên tử! 21
thu được bằng cách tính toán supercell. Nó sẽ lưu ý rằng
thời điểm từ tăng từ 1.33mB để 1.89mB ~ Co
nguyên tử! 21 khi nhiệt độ giảm 300-10
K cho x50.3 @ 1.18mB đến 1.5Mb ~ Co nguyên tử! 21 x50.2 #.
43
xu hướng tăng trong thời điểm từ như một hàm
của doping Sr chủ yếu là do sự thu hẹp của ban nhạc
do sự gia tăng về khối lượng ~ Hình. 4 !. các thí
establishedCurie nhiệt độ (TC) tăng đều đều
với tăng x và đạt tối đa tại x
50,7, whereafter nó giảm tuyến tính với sự gia tăng x trong
khoảng 0,8một hàm của x ~ hình. 5! tăng tuyến tính với x chỉ ra
rằng việc giảm TC cho x.0.7 có thể được kết hợp với các
hình vị trí tuyển dụng oxy.
Trong một chung hy vọng rằng thời điểm từ tính
cho SrCoO3 nên cao hơn thu được bằng thực nghiệm.
Từ La12xSrxCoO3 trong thực tế sẽ có oxy
thiếu hụt tại thay Sr cao hơn, người ta phải đợi một hạ
của mômen từ @the mômen từ trong
SrCoO32d khác nhau từ; 0.85mB để nguyên tử 1.6MB ~ Co! 21 tùy thuộc
vào stoichiometry71 oxy #. Theo tính toán của chúng tôi
men từ chỉ có giá trị về nội dung oxy lý tưởng,
giá trị tính cho SrCoO3 @ 2.52mB
~ Co nguyên tử! 21] sẽ lớn hơn so với giá trị thực nghiệm
@ 1.8MB ~ Co nguyên tử! 21 theo phép ngoại suy tuyến tính của hình.
3 trong Ref. 71 #.
V. TÓM TẮT
Chúng tôi đã thực hiện điều tra chi tiết về vai trò của lỗ
doping về cấu trúc điện tử và tính chất từ của
LaCoO3 sử dụng cách tiếp cận supercell cũng như tính toán VCA.
Chúng tôi đã suy sau.
~ 1! Tính toán của chúng tôi cho rằng nhà nước không có từ tính là
trạng thái cơ bản cho LaCoO3 hợp với thực nghiệm
quan sát.
~ 2! Chúng tôi đã xác định được tương tác cộng hóa trị mạnh mẽ giữa
Co và O trong octahedra CoO6 và liên kết ion
giữa La và các đơn vị xây dựng trong LaCoO3.
~ 3! Mật độ tính toán với chức năng điều chỉnh độ dốc
không dự đoán bandgap bán dẫn hẹp
hành vi. Thay vào đó nó dự đoán một pseudogap tại EF.
~ 4! Các biến dạng rhombohedral trong khối không có từ tính
giai đoạn là có nguồn gốc từ Peierls-Jahn-Teller kiểu bất ổn.
~ 5! Việc không có từ tính để chuyển sắt từ trong
La12xSrxCoO3 diễn ra xung quanh x50.08 trong các tính toán VCA
và x50.11 trong các tính toán supercell. Những
giá trị này là hợp tốt với các báo cáo thử nghiệm
giá trị ~ cho x50.05 0,15 !.
~ 6! Những khoảnh khắc từ tính được tìm thấy là trong
thỏa thuận tốt với các giá trị thực nghiệm, cho thấy
rằng các tính chất từ của La12xSrxCoO3 có thể được giải thích
thông qua lưu động băng sắt từ.
~ 7! Trình bày kết quả chỉ ra rằng Co41 chính thức trong
La12xSrxCoO3 là gần gũi hơn với các cấu hình IS hơn
để LS hoặc cấu hình HS.
~ 8! Các tính toán cho thấy trạng thái spin có thể
chuyển tiếp gây ra trong LaCoO3 bởi lỗ doping là từ LS để
LÀ chứ không phải từ LS để HS hoặc từ LS để một LS hỗn hợp và
nhà nước HS. LỜI CẢM TẠ
CHDCND là biết ơn đối với sự hỗ trợ tài chính từ các nghiên cứu
của Hội đồng của Na Uy. PK thừa nhận hỗ trợ tài chính
từ SKB AB, các nhiên liệu hạt nhân Thụy Điển và chất thải
công ty quản lý. PR cũng xin cảm ơn Giáo sư B.
Johansson và Tiến sĩ O. Eriksson cho sự động viên của họ, Tiến sĩ
JM Wills cho quảng đại làm cho chương trình của mình có sẵn cho
các nghiên cứu hiện tại, và Tiến sĩ Lars Nordstrom và Tiến sĩ HW
Brinks cho hữu ích các cuộc thảo luận.