Let us consider a fluid of density

Let us consider a fluid of density ρ, kinematic viscosity ν, and surface tension σ in a horizontal
bath of depth H, driven by a vertical vibration of amplitude A0 and frequency f = ω/(2π).
The effective gravity in the bath’s frame of reference is g + γ sin ωt, where g is the gravitational acceleration and γ = A0ω2. At low γ , the fluid remains quiescent; however, above the Faraday threshold γF, the layer becomes unstable to a field of Faraday waves (Faraday 1831) (Figure 1a). The frequencies of the resulting waves are quantized, being integer multiples of half the driving frequency (Benjamin & Ursell 1954). Although higher harmonics may be excited, for the silicone

Kết quả (Việt) 1:

Chúng ta hãy xem xét một chất lỏng mật độ ρ, độ nhớt động ν và sức căng bề mặt σ trong một ngangtắm của chiều sâu H, thúc đẩy bởi một sự rung động thẳng đứng của biên độ A0 và tần số f = ω/(2π).Lực hấp dẫn có hiệu quả trong khung tham khảo của tắm là g + γ tội lỗi ωt, nơi g là hấp dẫn tăng tốc và γ = A0ω2. Tại γ thấp, chất lỏng vẫn còn quiescent; Tuy nhiên, trên γF ngưỡng Faraday, các lớp trở nên không ổn định cho trường của Faraday sóng (Faraday 1831) (con số 1a). Tần số của sóng kết quả được lượng tử hóa, là số nguyên bội số của một nửa các tần số lái xe (Benjamin & Ursell 1954). Mặc dù hài cao có thể được vui mừng, cho silicone

Kết quả (Việt) 2:

Chúng ta hãy xem xét một chất lỏng có mật độ ρ, động học độ nhớt ν, và sức căng bề mặt σ trong một ngang
bể sâu H, do sự rung động dọc biên độ A0 và tần số f = ω / (2π).
Các trọng lực hiệu quả trong khung của phòng tắm các tài liệu tham khảo là g + γ sin ωt, trong đó g là gia tốc trọng trường và γ = A0ω2. Tại γ thấp, các chất lỏng vẫn còn hoạt động gì; Tuy nhiên, trên ngưỡng γF Faraday, lớp trở nên không ổn định đến một lĩnh vực sóng Faraday (Faraday 1831) (Hình 1a). Các tần số của sóng kết quả là lượng tử hóa, là bội số nguyên của một nửa tần số lái xe (Benjamin & Ursell 1954). Mặc dù giai điệu cao hơn có thể được kích thích, cho silicone