.The optical bandgap of stoichiomet

.The optical bandgap of stoichiometric kesterite-CZTS was theoretically determined to be
1.50 eV [15]. Experimental results demonstrated that bandgap of CZTS thin film deposited
using different method varied from 1.4 eV to 1.5 eV [16, 19, 20, 25, 26]. It is commonly recog‐
nized that CZTS thin film has an absorption coefficient as high as 104 cm-1. Sol-gel derived
CZTS thin film from our group confirmed that the absorption coefficient is higher than 104
cm-1 in the photon energy range greater than 1.2 eV (Fig. 5) [27].
Raman spectrum is a powerful characterization method to reveal Raman shift peaks in
CZTS especially for the peaks associated with secondary phases such as CuxS, ZnS, SnxS,
Cu
2SnS3, and Cu3SnS4. The universally acknowledged peak is 338 cm-1 [28]. However, peaks
at 96 cm−1, 166 cm−1, 250 cm−1, 251 cm−1, 287 cm−1, 288 cm−1, 289 cm−1, 337 cm−1, 338 cm−1, 352
cm−1, 370 cm−1, 372 cm−1 have also been observed and assigned to CZTS [16, 29-32].
To study the recombination mechanisms, low temperature photoluminescence spectra were
recorded from CZTS thin films. Several groups observed a broad peak centering at around
1.24 eV, which was attributed to the typical donor-acceptor pair transition involving tail
states created by potentials fluctuations [33-35].

Kết quả (Việt) 1:

. Bandgap stoichiometric kesterite-CZTS, quang lý thuyết được xác định là1,50 eV [15]. Kết quả thực nghiệm đã chứng minh rằng bandgap CZTS gửi màng mỏngsử dụng các phương pháp khác nhau khác nhau từ 1.4 eV đến 1.5 eV [16, 19, 20, 25, 26]. Nó là phổ biến recog‐nized CZTS màng mỏng có một hệ số hấp thụ cao 104 cm-1. Sol-gel có nguồn gốcMàng mỏng CZTS từ nhóm của chúng tôi xác nhận rằng hệ số hấp thụ cao hơn 104cm-1 trong phạm vi năng lượng photon hơn 1,2 eV (hình 5) [27].Quang phổ Raman là một phương pháp mạnh mẽ đặc tính để lộ Raman shift ngọnCZTS đặc biệt là cho các đỉnh núi liên kết với các giai đoạn trung học như ZnS, CuxS, SnxS,Cu2SnS3, và Cu3SnS4. Đỉnh cao thừa nhận rộng rãi là 338 cm-1 [28]. Tuy nhiên, đỉnh96 cm−1, 166 cm−1, 250 cm−1, 251 cm−1, 287 cm−1, 288 cm−1, 289 cm−1, 337 cm−1, 338 cm−1, 352cm−1, 370 cm−1, 372 cm−1 cũng đã được quan sát và phân CZTS [16, 29-32].Để nghiên cứu cơ chế gen, nhiệt độ thấp photoluminescence spectraghi nhận từ bộ phim mỏng CZTS. Một số nhóm quan sát thấy một rộng đỉnh cao tập trung ở xung quanh1,24 eV, là do nhà tài trợ-tìm điển hình cặp quá trình chuyển đổi liên quan đến đuôitạo bởi biến động tiềm năng [33-35] Hoa Kỳ.

Kết quả (Việt) 2:

.Công Bandgap quang của cân bằng hóa học kesterite-CZTS về lý thuyết xác định là
1,50 eV [15]. Kết quả thí nghiệm đã chứng minh rằng bandgap của CZTS màng mỏng đọng
sử dụng phương pháp khác nhau dao động từ 1,4 đến 1,5 eV eV [16, 19, 20, 25, 26]. Nó là thường recog-
nized rằng CZTS màng mỏng có một hệ số hấp thụ cao như 104 cm-1. Sol-gel có nguồn gốc
CZTS màng mỏng từ nhóm của chúng tôi xác nhận rằng hệ số hấp thụ cao hơn 104
cm-1 trong phạm vi năng lượng photon lớn hơn 1,2 eV (Hình. 5) [27].
Raman là một phương pháp đặc tính mạnh mẽ để lộ Raman chuyển các đỉnh ở
CZTS đặc biệt là cho các đỉnh núi gắn liền với giai đoạn thứ cấp như CuxS, ZnS, SnxS,
Củ
2SnS3, và Cu3SnS4. Các đỉnh phổ thừa nhận là 338 cm-1 [28]. Tuy nhiên, đỉnh
tại 96 cm-1, 166 cm-1, 250 cm-1, 251 cm-1, 287 cm-1, 288 cm-1, 289 cm-1, 337 cm-1, 338 cm-1, 352
cm-1, 370 cm-1, 372 cm-1 cũng đã được quan sát và giao cho CZTS [16, 29-32].
để nghiên cứu các cơ chế tái tổ hợp, quang phổ phát sáng quang nhiệt độ thấp đã được
ghi nhận từ CZTS màng mỏng. Một số nhóm quan sát thấy một đỉnh rộng trung vào khoảng
1,24 eV, mà là do các nhà tài trợ chấp nhận chuyển tiếp cặp điển hình liên quan đến đuôi
bang tạo ra bởi tiềm năng biến động [33-35].