This can he inferred very clearly f

This can he inferred very clearly from the pictures of such Taylor vortices obtained by F. Schultz-Grunow and H. Hein [204], several of which have been reproduced in Fig. 17.33. In their experimental arrangement in which the gap had the dimension of d = 4 mm, and the inner radius was — 21 mm, the vortices appeared at a peripheral velocity, Ut, which corresponds to a Reynolds number R = U% djv =94-5, Fig. 17.33a. It is noteworthy that the flow remained laminar at the much higher Reynolds numbers of R = 322 (Ta = 141) and R = 868 (Ta — 387), Figs. 17.33 b, c. Turbulent flow did not become developed until a Reynolds number R = 3960 (T„ = 1715) had been reached, Fig. 17.33d. It should be stressed emphatically that the first appearance of neutral vortices at the limit of stability in accordance with eqn. (17.20) and the persistence of amplified vortices at higher Taylor numbers does not in any way imply that the flow has become turbulent. On the contrary, even if the limit of stability is exceeded by a large margin, the flow remains well ordered and laminar

Kết quả (Việt) 1:

Điều này có thể ông suy ra rất rõ ràng từ những hình ảnh như vậy Taylor vortices thu được bởi F. Schultz-Grunow và H. Hein [204], một vài người trong số đó đã được sao chép trong hình 17.33. Trong của họ sắp xếp thử nghiệm trong đó khoảng cách có kích thước của d = 4 mm, và bán kính bên trong là — 21 mm, các xoáy xuất hiện tại một vận tốc thiết bị ngoại vi, Ut, tương ứng với một số Reynolds R = U % djv = 94-5, hình 17.33a. Cần lưu ý rằng dòng chảy vẫn tầng ép tại số Reynolds cao hơn nhiều trong R = 322 (Ta = 141) và R = 868 (Ta — 387), Figs. 17.33 b, c. Turbulent dòng chảy đã không trở thành phát triển cho đến khi một số Reynolds R = 3960 (T"= 1715) đã được đạt tới, hình 17.33d. Nên được nhấn mạnh nhấn mạnh rằng sự xuất hiện đầu tiên của trung lập vortices lúc giới hạn của sự ổn định theo quy định eqn. (17,20) và kiên trì của khuếch đại xoáy vào cao Taylor con số không trong bất kỳ cách nào ngụ ý rằng dòng chảy đã trở thành hỗn loạn. Ngược lại, ngay cả khi giới hạn của sự ổn định vượt quá bằng lãi lớn, dòng chảy vẫn còn tốt đã ra lệnh và tầng ép

Kết quả (Việt) 2:

Điều này có thể suy ra ông rất rõ ràng từ những hình ảnh của các xoáy Taylor chẳng thu được bằng F. Schultz-Grunow và H. Hein [204], một số trong đó đã được tái hiện trong hình. 17.33. Trong sắp xếp thí nghiệm của họ, trong đó khoảng cách có kích thước d = 4 mm, và bán kính bên trong là - 21 mm, các xoáy xuất hiện ở một vận tốc ngoại vi, Ut, tương ứng với một số Reynolds R = U% DJV = 94- 5, hình. 17.33a. Đáng chú ý là dòng chảy vẫn laminar tại số Reynolds cao hơn nhiều của R = 322 (Ta = 141) và R = 868 (Ta - 387), Figs. 17.33 b, c. Dòng chảy hỗn loạn đã không trở nên phát triển cho đến khi một số Reynolds R = 3960 (T "= 1715) đã đạt được, hình. 17.33d. Cần nhấn mạnh cách dứt khoát rằng sự xuất hiện đầu tiên của các xoáy trung lập ở giới hạn của sự ổn định phù hợp với eqn. (17.20) và sự bền bỉ của các xoáy khuếch đại tại số Taylor cao hơn không trong bất kỳ cách nào ngụ ý rằng các dòng chảy đã trở nên hỗn loạn. Ngược lại, ngay cả khi các giới hạn của sự ổn định vượt quá bằng lãi lớn, dòng chảy vẫn cũng ra lệnh và laminar