It is instructive to calculate the

It is instructive to calculate the wavelength of the vibrations at... We assume that the displacements are propagated through the crystal with the velocity of sound. which in copper is about 4000 m s .From (5.20) 10 m, which is about twice the atomic spacing. This is an example of a general rule that at 6 the wavelength of the lattice vibrations is about twice the lattice constant (ie the wave vector is half a basic vector of the reciprocal lattice) This result is important because since the real crystal consists of a pattern of discrete particles we could not ascribe a unique interpretation to a vibration which had a very short wavelength. The motion of the particles under these conditions could then be described just as well by a vibration with a longer wavelength (Fig. 5.4) In fact, provided the wavelength is less than twice the atomic spacing it can always be reduced to a wave with a longer wavelength It should be emphasized that the waves we have been discussing only have a real physical significance at the atomic positions. What the wave does at other places may be of mathematical interest, but it has no bearing at all on the behaviour of the system.
(a) (b) FIG. 5.4 (a) The atomic displacement for lattice vibrations of long wavelength. (b) The atomac displacement when the wavelength is short compared with the atomic spacing in this casethe motion could be described just as well by the dotted line which has a wavelength longer than the atomic spacing 5.15. Phonous our analysis of the atomic vibrations can be looked at in a slightly different way. We can consider the crystal lattice as one large system which is able to pulsate at various frequencies likea lump of jelly. Previously we have sugges- ted that these vibrations were generated by hypothetical oscillators, but of

Kết quả (Việt) 1:

Đó là instructive để tính toán các bước sóng của các rung động tại... Chúng tôi giả định rằng các displacements được tuyên truyền thông qua các tinh thể với vận tốc âm thanh. mà đồng là khoảng 4000 m s. (5,20) 10 m, mà là về khoảng cách giữa hai nguyên tử. Đây là một ví dụ về một quy tắc chung rằng ở 6 bước sóng của lưới rung động là khoảng hai lần là hằng số lưới (tức là vectơ sóng là một nửa một véc tơ cơ bản của lưới tình) kết quả này là quan trọng bởi vì kể từ khi các tinh thể thực sự bao gồm của một mô hình của các hạt rời rạc chúng tôi không có thể ascribe một giải thích duy nhất cho một sự rung động mà đã có một bước sóng rất ngắn. Chuyển động của các hạt theo những điều kiện có thể sau đó được mô tả chỉ là tốt bởi một sự rung động với bước sóng dài hơn (hình 5.4) trong thực tế, cung cấp các bước sóng là ít hơn hai lần khoảng cách giữa nguyên tử nó có thể luôn luôn được giảm đến một làn sóng với một bước sóng dài hơn cần nhấn mạnh rằng sóng chúng tôi đã thảo luận chỉ có một ý nghĩa thực vật lý các vị trí của nguyên tử. Làn sóng hiện tại những nơi khác có thể quan tâm đến toán học, nhưng nó đã không có mang cả trên hành vi của hệ thống. (a) (b) hình 5.4 (a) trọng lượng rẽ nước nguyên tử cho lưới rung động của bước sóng dài. (b) trọng lượng rẽ nước atomac khi các bước sóng ngắn so với khoảng cách giữa nguyên tử trong chuyển động casethe này có thể được miêu tả chỉ là tốt bằng dòng rải rác có bước sóng dài hơn khoảng cách giữa nguyên tử 5.15. Phonous chúng tôi phân tích của nguyên tử rung động có thể được xem xét trong một cách hơi khác nhau. Chúng tôi có thể xem xét lưới tinh thể như là một hệ thống lớn có khả năng pulsate tại khối u đã tần số khác nhau của thạch. Trước đây chúng ta có những rung động được tạo ra bởi máy dao động giả, nhưng của sugges-ted

Kết quả (Việt) 2:

Đó là bài ​​học để tính toán các bước sóng của các dao động ở ... Chúng tôi cho rằng các chuyển được lan truyền qua tinh thể với vận tốc của âm thanh. mà trong đồng là khoảng 4.000 ms .Từ (5.20) 10 m, đó là khoảng hai lần khoảng cách giữa các nguyên tử. Đây là một ví dụ về một quy tắc chung là lúc 6 bước sóng của dao động của mạng là khoảng hai lần hằng số mạng (tức là các vector sóng là một nửa vector cơ bản của mạng đảo) Kết quả này là quan trọng bởi vì kể từ khi các tinh thể thực bao gồm một mô hình của các hạt rời rạc, chúng tôi không thể gán cho một giải thích duy nhất cho một rung động mà đã có một bước sóng rất ngắn. Các chuyển động của các hạt trong điều kiện này sau đó có thể được mô tả giống như là tốt bởi một sự rung động với một bước sóng dài hơn (Hình. 5.4) Trong thực tế, cung cấp các bước sóng nhỏ hơn hai lần khoảng cách giữa các nguyên tử nó luôn luôn có thể được giảm đến một làn sóng với một bước sóng dài hơn cần nhấn mạnh rằng những con sóng, chúng tôi đã thảo luận chỉ có một ý nghĩa vật lý thực tế tại các vị trí nguyên tử. Những làn sóng hiện tại địa điểm khác có thể quan tâm toán học, nhưng nó không có mang ở tất cả các hành vi của hệ thống.
(A) (b) Hình. 5.4 (a) chuyển nguyên tử dao động của mạng của bước sóng dài. (b) Các atomac chuyển khi bước sóng ngắn so với khoảng cách giữa các nguyên tử trong chuyển động casethe này có thể được mô tả giống như là tốt bởi các đường chấm chấm trong đó có một bước sóng dài hơn khoảng cách giữa các nguyên tử 5,15. Phonous phân tích của chúng ta về những rung động nguyên tử có thể được xem xét theo một cách hơi khác nhau. Chúng ta có thể xem xét các mạng tinh thể là một hệ thống lớn có khả năng co giãn theo nhịp ở tần số khác nhau likea cục thạch. Trước đây chúng tôi đã sugges- ted rằng những rung động được tạo ra bởi dao động giả thuyết, nhưng