Method 4
see, e.g., Ref. 8: the Eg

Method 4
see, e.g., Ref. 8: the Eg was determined by
the intersection point
Fig. 3a in the supplementary material5
between h
axis and the line extrapolated from the
linear portion of the absorption edge of so-called Kubelka–
Munk function
known as re-emission function, too
2
FKMRd
h
 = 1 − Rd
h
2
2Rd
h
=
h

S ,
2
where S is the scattering factor. In some cases, S is approximately
equal to unity
for very small participles or it is
constant
e.g., when thickness of the sample is much bigger
than the individual participle
see, e.g., Refs. 4 and 8–12.
Method 5
see, e.g., Ref. 9: sometimes, also in the small h

range, FKM has values much larger than zero. Therefore, Eg
was determined as the intersection point between lines that
extrapolate FKM values in the small h
range and at the linear
absorption edge
Fig. 3b in the supplementary material5
.
Method 6
see, e.g., Refs. 4 and 8: the Eg was determined as
the energy coordinate of the point on the low energy side of
FKM curve at which the linear increase starts
Fig. 3c in the
supplementary material5
. However, this method is very
ambiguous—it is difficult to determine uncertainty of Eg
value. Method 7
see, e.g., Ref. 10: The Eg was evaluated as
the intersection point between lines that extrapolate FKM values
in the high h
range and at the linear absorption edge

Fig. 3d in the supplementary material
.
Method 8
see, e.g., Ref. 10: some more information
about Eg can be obtained by McLean analysis of the absorption
edge. The threshold of continuous optical absorption can
be explained by the quantum mechanical perturbation theory
of electron-photon interaction. For different transition
mechanisms, it has been proved that along the sharp absorption
edge, the energy of incident photons, and Eg of a semiconductor
can have, i.e., such simple relations as
n = A1
h
− Eg
3a
or

h

n = A2
h
− Eg,
3b
where index n depends on the interband transition mechanism.
The values of n equal 2 or 2/3 imply a direct allowed
or direct forbidden transition, respectively. If n= 1/2 or
n= 1/3, the interband transition is indirect allowed or indirect
forbidden, respectively. Generally the best fitting for different
n was looked for to determine the absorption mechanism
in the investigated material or the absorption mechanism
cited in literature was taken into account. Since indirect forbidden
band gap exists in SbSI single crystals,13 in this paper

FKM
1/3 values were plotted versus h

Fig. 4a in the supplementary
material5
. The intersection of the fitting straight
line with h
axis gave the value of Eg. Method 9
see, e.g.,
Ref. 11: the Eg was determined by the intersection of the
straight-line extrapolations below and above the small h

knee of
FKM
1/3 curve
Fig. 4b in the supplementary
material5
.
Method 10
see, e.g., Ref. 10: the Eg was obtained
from the intersection point between h
axis and the line extrapolated
from the linear portion of the absorption edge

Fig. 5 in the supplementary material5
in a plot of
ln
Rmax−Rmin/
Rd−Rminn function
where Rmax and Rmin
are maximum and minimum values of diffusive reflectance,
Rd is the reflectance at a given h
, and n= 1/3 for indirect
forbidden transition.
Method 11

Kết quả (Việt) 1:

Phương pháp 4 xem, ví dụ như, Ref. 8: Eg đã được xác định bởigiao điểm hình 3a trong material5 bổ sung giữa h trục và đường suy luận từ cáctuyến tính phần rìa hấp thụ của cái gọi là Kubelka-Munk chức năng được gọi là chức năng tái bức xạ, quá2FKMRd h = 1 − Rd h 22Rd h = hS, 2trong đó S là yếu tố tán xạ. Trong một số trường hợp, S là khoảngtương đương với sự thống nhất cho các từ tiếng Anh rất nhỏ hoặc đó làhằng số, ví dụ, khi độ dày của mẫu là lớn hơn nhiềuhơn phân từ cá nhân xem, v.d. Refs. 4 và 8-12.Phương pháp 5 xem, ví dụ như, Ref. 9: đôi khi, cũng trong h nhỏphạm vi, các FKM có giá trị lớn hơn nhiều so với zero. Vì vậy, ví dụ:đã được xác định là giao điểm giữa đườngngoại suy các giá trị FKM trong dãy h nhỏ và tại các tuyến tínhhấp thụ cạnh hình 3b trong material5 bổ sung.Phương pháp 6 xem, ví dụ như, Refs. 4 và 8: Eg đã được xác định nhưToạ độ năng lượng của các điểm bên năng lượng thấpFKM đường cong tại đó sự gia tăng tuyến tính bắt đầu hình 3c trong cácbổ sung material5. Tuy nhiên, phương pháp này là rấtmơ hồ-đó là khó khăn để xác định sự không chắc chắn của Eggiá trị. Phương pháp 7 xem, ví dụ như, Ref. 10: Các ví dụ được đánh giá làgiao điểm giữa đường mà ngoại suy các giá trị FKMtrong phạm vi cao h và cạnh tuyến tính hấp thụHình 3d trong tài liệu bổ trợ.Phương thức 8 xem, ví dụ như, Ref. 10: một số thông tin thêmvề Eg có thể thu được bằng cách phân tích McLean của sự hấp thụcạnh. Ngưỡng hấp thụ quang học liên tục có thểđược giải thích bởi lý thuyết nhiễu loạn cơ học lượng tửtương tác electron-photon. Cho quá trình chuyển đổi khác nhaucơ chế, nó đã được chứng minh rằng cùng sự hấp thụ sắc nétEdge, năng lượng của photon khi gặp sự cố, và Eg một chất bán dẫncó thể, ví dụ, các mối quan hệ đơn giản nhưn = A1 h − ví dụ 3ahoặchn = A2 h − ví dụ:, 3bnơi chỉ số n phụ thuộc vào cơ chế chuyển tiếp interband.Các giá trị của n bằng 2 hay 2/3 bao hàm một trực tiếp cho phéphoặc trực tiếp bị cấm chuyển đổi, tương ứng. Nếu n = 1/2 hayn = 1/3, quá trình chuyển đổi interband là gián tiếp cho phép hoặc gián tiếpCấm, tương ứng. Nói chung là tốt nhất phù hợp cho khác nhaun được xem xét để xác định cơ chế hấp thụtrong các tài liệu tra hoặc cơ chế hấp thụtrích dẫn trong văn học được đưa vào tài khoản. Kể từ khi gián tiếp bị CấmBan nhạc khoảng cách tồn tại trong tinh thể duy nhất SbSI, 13 trong bài báo nàyFKM1/3 giá trị đã được vẽ so với h hình 4a trong những bổ sungmaterial5. Giao lắp thẳngphù hợp với h trục đã đưa ra giá trị của Eg. Phương pháp 9 xem, ví dụ:REF. 11: Eg đã được xác định bằng giao điểm của cácextrapolations may thẳng dưới và ở trên h nhỏđầu gối của FKM1/3 đường cong hình 4b trong những bổ sungmaterial5.10 phương pháp xem, ví dụ như, Ref. 10: Eg thu đượctừ giao điểm giữa trục h và dòng suy luậntừ phần cạnh hấp thụ, tuyến tínhHình 5 trong material5 bổ sung trong một âm mưu củaLN Rmax−Rmin / chức năng n Rd−Rmin nơi Rmax và Rmingiá trị tối đa và tối thiểu của phản xạ diffusive,Rd là phản xạ cho h, và n = 1/3 cho gián tiếpCấm chuyển tiếp.Phương pháp 11

Kết quả (Việt) 2:

Phương pháp 4? Thấy, ví dụ như, Ref. 8: Ví dụ như được xác định bởi
giao điểm hình?. 3a trong material5 bổ sung
giữa các h? trục và đường ngoại suy từ các
phần tuyến tính của cạnh sự hấp thụ của cái gọi là Kubelka-
chức năng Munk? gọi là chức năng tái phát, quá
2
FKMRd h? ?? = 1 - Rd h ?? 2
2rd h? =? H?
S,? 2
trong đó S là yếu tố phân tán. Trong một số trường hợp, S là khoảng
bằng sự đoàn kết? Cho phân từ rất nhỏ hoặc nó là
không đổi? Ví dụ, khi độ dày của mẫu là lớn hơn nhiều
so với động tính cá nhân? Xem thí dụ, Refs. 4 và 8-12.
Phương pháp 5? Thấy, ví dụ như, Ref. 9: đôi khi, cũng trong h nhỏ
phạm vi, FKM có giá trị lớn hơn nhiều so với số không. Do đó, Ví dụ
đã được xác định là điểm giao nhau giữa đường mà
ngoại suy các giá trị FKM trong h nhỏ? phạm vi và theo tuyến tính
cạnh hấp thụ? Hình. 3b trong material5 bổ sung
.
Phương pháp 6? Thấy, ví dụ như, Refs. 4 và 8: Ví dụ được xác định như
năng lượng phối hợp của các điểm ở phía năng lượng thấp của
đường cong FKM mà tại đó sự gia tăng tuyến tính bắt đầu hình?. 3c trong
material5 bổ sung
. Tuy nhiên, phương pháp này là rất
mơ hồ, rất khó để xác định chắc chắn của Ví dụ
giá trị. Phương pháp 7? Thấy, ví dụ như, Ref. 10: Ví dụ: được đánh giá là
điểm giao nhau giữa đường mà ngoại suy các giá trị FKM
trong h cao? phạm vi và ở cạnh hấp thụ tuyến tính
? Hình. 3d trong tài liệu bổ sung
.
Phương pháp 8? Thấy, ví dụ như, Ref. 10: một số thông tin
về Ví dụ có thể thu được bằng cách phân tích McLean của sự hấp thụ
cạnh. Ngưỡng của sự hấp thụ quang liên tục có thể
được giải thích bằng lý thuyết nhiễu loạn lượng tử cơ học
tương tác electron-photon. Đối với quá trình chuyển đổi khác nhau
cơ chế, nó đã được chứng minh rằng cùng sắc nét hấp thụ
cạnh, năng lượng của photon tới, và Ví dụ của một chất bán dẫn
có thể có, tức là, mối quan hệ đơn giản như
n = A1 h? - 3a Eg
hay
? H
? N = A2 h? - Ví dụ, 3b
. Nơi chỉ số n phụ thuộc vào cơ chế chuyển tiếp interband
Các giá trị của n bằng 2 hoặc 2/3 hàm ý một sự trực tiếp cho phép
chuyển tiếp bị cấm đoán hay trực tiếp, tương ứng. Nếu n = 1/2 hoặc
n = 1/3, quá trình chuyển đổi interband là gián tiếp cho phép hoặc gián tiếp
cấm, tương ứng. Nói chung là phù hợp nhất với nhau
n được tìm kiếm để xác định các cơ chế hấp thụ
trong các tài liệu điều tra hoặc các cơ quan hấp thụ
được trích dẫn trong văn học đã được đưa vào tài khoản. Kể từ gián tiếp cấm
khoảng cách ban nhạc tồn tại trong SbSI đơn tinh thể, 13 trong bài báo này
? FKM
1/3 giá trị được vẽ so với h? ?Sung. 4a trong bổ sung
material5
. Giao điểm của đường thẳng phù hợp
phù hợp với h? trục cho các giá trị của Eg. Phương pháp 9? Thấy, ví dụ như,
Ref. 11: Ví dụ như được xác định bởi giao điểm của các
ngoại suy đường thẳng bên dưới và bên trên h nhỏ?
FKM đầu gối của?
1/3 đường cong hình?. 4b trong bổ sung
material5
.
Phương pháp 10? Thấy, ví dụ như, Ref. 10: Ví dụ được lấy
từ các điểm giao nhau giữa h? trục và đường ngoại suy
từ các phần tuyến tính của sự hấp thụ cạnh
? Hình. 5 trong material5 bổ sung
trong một âm mưu của
? Ln? Rmax-Rmin /? Rd-Rmin ?? chức năng n? Nơi Rmax và Rmin
là những giá trị tối đa và tối thiểu của hệ số phản xạ khuếch tán,
Rd là phản xạ tại một h cho ?, và n = 1/3 cho gián tiếp
chuyển cấm.
Phương pháp 11