Figure 7.8: (a) Magnitude and (b) p

Figure 7.8: (a) Magnitude and (b) phase of the reflectivity plotted as a function of detuning δLg
for a uniform fiber grating with κLg =2 (dashed curve) or κLg =3 (solid curve).
where q2 = δ2−κ2 and Lg is the grating length. Figure 7.8 shows the reflectivity
|H(ω)|
2 and the phase of H(ω) for κLg = 2 and 3. The grating reflectivity becomes
nearly 100% within the stop band for κLg = 3. However, as the phase is nearly linear
in that region, the grating-induced dispersion exists only outside the stop band. Noting
that the propagation constant β = βB±q, where the choice of sign depends on the
sign of δ, and expanding β in a Taylor series as was done in Eq. (2.4.4) for fibers, the
dispersion parameters of a fiber grating are given by [54]
βg
2 =−sgn(δ)κ2/v2
g
(δ2−κ2)3/2 , βg
3 = 3|δ|κ2/v3
g
(δ2−κ2)5/2 , (7.6.5)
where vg is the group velocity of the pulse with the carrier frequencyω0 =2πc/λ0.
Figure 7.9 shows how βg
2 varies with the detuning parameter δ for values of κ in
the range 1 to 10 cm−1. The grating-induced GVD depends on the sign of detuning δ.
The GVD is anomalous on the high-frequency or “blue” side of the stop band where
δ is positive and the carrier frequency exceeds the Bragg frequency. In contrast, GVD
becomes normal (βg
2 > 0) on the low-frequency or “red” side of the stop band. The
red side can be used for compensating the anomalous GVD of standard fibers. Since
βg
2 can exceed 1000 ps2/cm, a single 2-cm-long grating can be used for compensating
the GVD of 100-km fiber. However, the third-order dispersion of the grating, reduced
transmission, and rapid variations of|H(ω)| close to the bandgap make use of uniform
fiber gratings for dispersion compensation far from being practical.

Kết quả (Việt) 1:

Con số 7.8: (a) độ lớn và (b) giai đoạn reflectivity âm mưu là một chức năng của detuning δLg
cho một fiber thống nhất sàn lưới với κLg = 2 (tiêu tan cong) hoặc κLg = 3 (rắn đường cong).
nơi quý 2 = δ2−κ2 và Lg là chiều dài sàn lưới. Con số 7.8 cho thấy reflectivity
|H (ω) |
2 và giai đoạn của H(ω) cho κLg = 2 và 3. Tấm lưới trải reflectivity trở thành
gần 100% trong ban nhạc ngừng cho κLg = 3. Tuy nhiên, là giai đoạn là tuyến tính gần
trong khu vực đó, phân tán gây ra sàn lưới tồn tại chỉ bên ngoài ban nhạc ngừng. Lưu ý
mà tuyên truyền liên tục β = βB±q, nơi mà sự lựa chọn của dấu hiệu phụ thuộc vào các
dấu hiệu của δ, và mở rộng β trong một loạt Taylor như đã được thực hiện trong Eq. (2.4.4) cho fibers, các
phân tán thông số của một tấm lưới trải fiber được đưa ra bởi [54]
βg
2 = −sgn (δ) κ2/v2
g
(Δ2−κ2) 3/2, βg
3 = 3|δ|κ2/v3
g
(δ2−κ2) 5/2, (7.6.5)
where vg là tốc độ nhóm xung với tàu sân bay frequencyω0 = 2πc / λ0.
tìm 7.9 cho thấy làm thế nào βg
2 khác nhau với δ tham số detuning cho giá trị của κ ở
cm−1 phạm vi 1-10. Tấm lưới trải gây ra GVD phụ thuộc vào các dấu hiệu của detuning δ.
GVD là bất thường trên mặt tần số cao hoặc "màu xanh" của ban nhạc ngừng nơi
δ là tích cực và tần số tàu sân bay vượt quá tần số Bragg. Ngược lại, GVD
trở nên bình thường (βg
2 > 0) về mặt tần số thấp hoặc "đỏ" của ban nhạc ngừng. Các
đỏ bên có thể được sử dụng để đền bù cho GVD bất thường của tiêu chuẩn fibers. Kể từ khi
βg
2 có thể vượt quá 1000 ps2/cm, sàn lưới 2 cm, dài duy nhất có thể được sử dụng để đền bù cho
GVD 100-km fiber. Tuy nhiên, phân tán thứ tự thứ ba của sàn lưới, giảm
bộ truyền động và nhanh chóng biến thể of|H (Ω) | gần làm cho bandgap sử dụng của đồng phục
fiber lưới phân tán bồi thường xa là thực tế.