and the continuous displacement fun

and the continuous displacement function is represented by the discretization
u(x) = (1 − x/L)u1 + (x/L)u2 (2.25)
As will be found most convenient subsequently, Equation 2.25 can be expressed
in matrix form as
u(x) = [N1(x) N2(x)] u u1 2  = [N ] {u} (2.26)
where [N ] is the row matrix of interpolation functions and {u} is the column
matrix (vector) of nodal displacements.
Having expressed the displacement field in terms of the nodal variables, the
task remains to determine the relation between the nodal displacements and
applied forces to obtain the stiffness matrix for the bar element. Recall from
Hutton: Fundamentals of
Finite Element Analysis
2. Stiffness Matrices,
Spring and Bar Elements
Text © The McGraw−Hill
Companies, 2004
34 CHAPTER 2 Stiffness Matrices, Spring and Bar Elements
elementary strength of materials that the deflection  of an elastic bar of length L
and uniform cross-sectional area A when subjected to axial load P is given by
 =
PL
AE
(2.27)

Kết quả (Việt) 1:

và chức năng di chuyển liên tục được đại diện bởi discretizationu(x) = (1 − x / L) u1 + (x / L) u2 (2.25)Như sẽ được tìm thấy thuận tiện nhất sau đó, phương trình 2,25 có thể được thể hiệnở dạng ma trận làu(x) [N1(x) N2(x)] u u1 = 2 = [N] {u} (2.26)nơi [N] là ma trận hàng nội suy chức năng và {u} là cộtma trận (vector) của nút displacements.Có thể hiện trường di chuyển trong điều kiện biến nodal, cácnhiệm vụ còn lại để xác định các mối quan hệ giữa các nút displacements vàáp dụng các lực lượng để có được các ma trận độ cứng cho thanh nguyên tố. Nhớ lại từHutton: Nguyên tắc cơ bản củaPhân tích phần tử hữu hạn2. ma trận độ cứng,Mùa xuân và Bar yếu tốVăn bản © McGraw−HillCông ty, năm 200434 CHƯƠNG 2 Ma trận độ cứng, mùa xuân và quầy Bar yếu tốtrường tiểu học sức bền vật liệu có độ lệch của một thanh hồi chiều dài Ldiện tích mặt cắt đều A khi chịu các tải trọng trục P được cho bởi =PLAE(2.27)

Kết quả (Việt) 2:

và các chức năng dịch chuyển liên tục được đại diện bởi những rời rạc
u (x) = (1 - x / L) u1 + (x / L) u2 (2.25)
Như sẽ được tìm thấy thuận tiện nhất sau đó, phương trình 2.25 có thể được biểu diễn
dưới dạng ma trận như
u (x) = [N1 (x) N2 (x)]? u u1 2? = [N] {u} (2.26)
nơi [N] là ma trận liên tiếp của chức năng nội suy và {u} là cột
ma trận (vector) của chuyển vị nút.
Sau khi bày tỏ lĩnh vực chuyển trong điều kiện của các biến đầu mối, các
nhiệm vụ vẫn còn để xác định mối quan hệ giữa chuyển vị nút và
lực lượng áp dụng để có được ma trận độ cứng của phần tử thanh. Nhớ lại từ
Hutton: Cơ sở của
phần tử hữu hạn phân tích
2. Độ cứng Ma trận,
mùa xuân và Bar Elements
Tiêu © The McGraw-Hill
Companies, 2004
34 CHƯƠNG 2 độ cứng Ma trận, mùa xuân và Bar Elements
sức mạnh cơ bản của vật liệu có độ lệch? của một thanh đàn hồi chiều dài L
và thống nhất cắt ngang khu vực A khi chịu tải trọng P trục được cho bởi
? =
PL
AE
(2.27)