Since the Schrodinger equation, (12

Since the Schrodinger equation, (12.9), is deiined for each k C
separately: each state can be labeled by the wavevector k and the eigenvalues and ei gen- i
vectors for each k are independent unless they differ by a reciprocal lattice vector. ln the S
limit of large volume S2, the k points become a dense continuum and the eigenvalues (
c,(k) become continuous bands. At each k there are a discrete set of eigenstates labeled t
i : 1, 2 ,..., that may be found by diagonalizing the hamiltonian, (12.10), in the basis t
of discrete Fourier components k + Gm, in : 1, 2, .... t

Kết quả (Việt) 1:

Từ phương trình Schrödinger, (12.9), là deiined cho mỗi k Cmột cách riêng biệt: mỗi tiểu bang có thể được dán nhãn bởi wavevector k và tuyến và ei gen-ivectơ cho mỗi k là độc lập, trừ khi chúng khác nhau bởi một vector tình lưới. LN Sgiới hạn của khối lớn S2, điểm k trở thành một liên tục dày đặc và (spectralc,(k) trở thành ban nhạc liên tục. Tại mỗi k là một tập hợp rời rạc của eigenstates có nhãn ttôi: 1, 2,..., mà có thể được tìm thấy bởi diagonalizing Hamilton, (12,10), trong cơ sởrời rạc Fourier thành phần k + Gm, trong: 1, 2,... t

Kết quả (Việt) 2:

Từ phương trình Schrodinger, (12.9), được deiined cho mỗi k C
riêng biệt: mỗi tiểu bang có thể được dán nhãn của k wavevector và các giá trị riêng và ei quát i
vectơ cho mỗi k độc lập trừ khi chúng khác nhau bởi một vector lưới đối ứng. ln S
giới hạn khối lượng lớn S2, điểm k trở thành một sự liên tục dày đặc và các giá trị riêng (
c, (k) trở thành ban nhạc liên tục Tại mỗi k có một tập hợp rời rạc của các trạng thái riêng nhãn t.
i: 1, 2, ... , mà có thể được tìm thấy bởi các diagonalizing Hamilton, (12.10), trong t cơ sở
của các thành phần rời rạc Fourier k + Gm, trong: 1, 2, .... t