s5 s0M11aT 1A exp~2B/Tp!, ~2.2!wher

s5 s0M
11aT 1A exp~2B/Tp!, ~2.2!
where s0M51.28(0.02) S cm 21 and a51.5310 25 K 21
were obtained from the fitting procedure. Due to the small
value of a, the first term in Eq. ~2.2! is approximately constant
with T, the second term was already discussed. Equation
~2.2! has the same form as the conductance (G) of an
inhomogeneous media just above the percolation threshold
of the conductor, where G5F1s11F2s2, with s1@s2.
15
Two similar phenomenological channel models were proposed
in order to explain the electrical behavior of inhomogeneous
La 0.66Ca 0.33MnO3 ~Ref. 16! and granular Al ~metallic!
in Al 2O3.
17 In Table I we summarize the results of the
different fitting procedures for the different samples studied.
2. Magnetic susceptibility
The x vs T dependence for x50 and 0.25 is shown in Fig.
4~a!, measured with an external magnetic field H55 kG. The T dependence, for x50, can be described by
x5xPauli1C/T, with xPauli55.631024 emu/mole and
C5131023 emu K/mole. For x50.25, ZFC ~zero fieldcooling!
and FC ~field cooling! experiments give different
values of x below a characteristic temperature (Tb5220 K!.
These results indicate spin localization and magnetic order
frustration. Similar x vs T dependences are usually observed
in other systems such as spin-glass-like compounds ~where
Tb would be the freezing temperature! or magnetic fine particles
~where Tb would be the blocking temperature!. Actually,
susceptibility measurements on LaNiO2.70 showing
similar behavior were analyzed23 in terms of ferromagnetic
clusters of different sizes. Nevertheless the origin of these
clusters remains uncertain.23 At T.Tb , enhancements of
xPauli were observed in coincidence with increasing r @see
the inset of Fig. 4~a!#. This enhancement in x near a metalinsulator
transition is explained by an increase in the effective
mass (x}m*/m) expected in a Fermi-liquid model.18
No differences between Tb of LaNiO2.75j and LaNiO2.75
have been observed. However, at higher temperature
(T.330 K!, while an independent T value x in LaNiO2.75
was observed, LaNiO2.75j showed a clear Curie-Weiss behavior
with a negative Curie-Weiss temperature Q>45 K.
From the Curie constant we obtain the effective number of
Bohr magnetons meff51.86.
For the x50.5 sample, x vs T is shown in Fig. 4~b!. We
found a broad peak at TN5320 K and a Curie-Weiss behavior
at high temperatures with a negative Curie-Weiss temperature
Q> 630 K that shows strong antiferromagnetic interactions.
From the Curie constant we obtain meff53.5mB ,
which is near the expected value for Ni 21 (S51 and
g;2.3). The ratio Q/TN>2 suggests some degree of frustration
in the magnetic system.

Kết quả (Việt) 1:

S5 s0M11aT 1A exp ~ 2B/Tp!, ~ 2,2!nơi s0M51.28(0.02) S cm 21 và a51.5310 25 K 21đã thu được từ quy trình phù hợp. Vì việc nhỏgiá trị của một, trong nhiệm kỳ đầu tiên tại Eq. ~ 2,2! là khoảng không đổivới T, nhiệm kỳ thứ hai đã được thảo luận. Phương trình~ 2,2! có các hình thức tương tự như dẫn (G) của mộtphương tiện truyền thông inhomogeneous chỉ ở trên ngưỡng percolationcủa dây dẫn, nơi G5F1s11F2s2, với s1@s2.15Hai kênh phenomenological tương tự như các mô hình đã được đề xuấtđể giải thích hành vi điện của inhomogeneousLa 0.66Ca 0.33MnO3 ~ Ref. 16! và hạt Al ~ kim loại!ở Al 2O3.17 trong bàn tôi chúng tôi tóm tắt các kết quả của cácthủ tục khác nhau phù hợp cho các mẫu khác nhau nghiên cứu.2. từ tính nhạy cảmSự phụ thuộc vs T x cho x50 và 0,25 được hiển thị trong hình.4 ~ một!, đo được với một bên ngoài từ trường H55 kG. Sự phụ thuộc của T, cho x50, có thể được mô tả bởix5xPauli1C/T, với xPauli55.631024 emu/nốt ruồi vàC5131023 emu K/nốt ruồi. Cho x50.25, ZFC ~ zero fieldcooling!và FC ~ trường làm mát! thí nghiệm cho khác nhaugiá trị của x dưới nhiệt độ đặc trưng (Tb5220 K!.Những kết quả này cho thấy địa phương hoá spin và trật tự từsự thất vọng. Tương tự như x vs T dependences thường quan sát thấytrong các hệ thống khác như spin-kính giống như các hợp chất ~ nơiTB có thể nhiệt độ đóng băng! hoặc từ các hạt mịn~ nơi Tb sẽ chặn nhiệt độ. Trên thực tế,Các đo đạc tính nhạy cảm trên đang hiện LaNiO2.70hành vi tương tự đã là analyzed23 về sắt từcụm của các kích cỡ khác nhau. Tuy nhiên nguồn gốc của nhữngcụm vẫn uncertain.23 tại T.Tb, cải tiến củaxPauli đã được quan sát thấy trong sự trùng hợp với sự gia tăng r @seeghép hình 4 ~ một! #. Này nâng cao trong x gần một metalinsulatorquá trình chuyển đổi được giải thích bởi sự gia tăng trong những hiệu quảkhối lượng (x} m * / m) dự kiến trong một chất lỏng Fermi model.18Không có sự khác biệt giữa Tb LaNiO2.75j và LaNiO2.75đã được quan sát. Tuy nhiên, ở nhiệt độ cao(T.330 K!, trong khi một giá trị độc lập T x trong LaNiO2.75được quan sát thấy, LaNiO2.75j đã cho thấy một hành vi Curie-Weiss rõ ràngvới nhiệt độ Curie-Weiss phủ định Q > 45 K.Từ liên tục Curie, chúng tôi có được số hiệu quảBohr magnetons meff51.86. Đối với x50.5 mẫu, x vs T được thể hiện trong hình 4 ~ b!. Chúng tôitìm thấy một đỉnh cao rộng tại TN5320 K và một hành vi Curie-Weissở nhiệt độ cao với một nhiệt độ Curie-Weiss tiêu cựcQ > 630 K cho thấy tương tác mạnh mẽ phản sắt từ.Từ liên tục Curie, chúng ta có được meff53.5mB,đó là gần giá trị kỳ vọng cho Ni 21 (S51 vàg; 2.3). Tỷ lệ Q/TN > 2 gợi ý một số mức độ của sự thất vọngtrong hệ thống từ tính.

Kết quả (Việt) 2:

s5 s0M
11aT 1A exp ~ 2B / Tp !, ~ 2.2!
nơi s0M51.28 (0.02) S cm 21 và a51.5310 25 K 21
đã thu được từ thủ tục phù hợp. Do sự nhỏ
giá trị của một, nhiệm kỳ đầu tiên trong phương. ~ 2.2! xấp xỉ liên tục
với T, nhiệm kỳ thứ hai đã được thảo luận. Equation
~ 2.2! có hình thức tương tự như độ dẫn (G) của một
phương tiện truyền thông không đồng nhất ngay trên ngưỡng thấm
của dây dẫn, nơi G5F1s11F2s2, với s1 @ s2.
15
Hai mô hình kênh hiện tượng tương tự đã được đề xuất
để giải thích các hành vi điện của đồng nhất
La 0,66 Cà 0.33MnO3 ~ Ref. 16! và hạt Al ~ kim!
Al 2O3.
17 Trong Bảng I chúng tôi tóm tắt các kết quả của các
thủ tục phù hợp khác nhau cho các mẫu khác nhau được nghiên cứu.
2. Nhạy từ
x vs phụ thuộc T cho X50 và 0.25 được thể hiện trong hình.
4 ~ a !, đo với một từ trường ngoài H55 kG. Sự phụ thuộc T, cho X50, có thể được mô tả bởi
x5xPauli1C / T, với xPauli55.631024 emu / mol và
C5131023 emu K / mol. Đối với x50.25, ZFC ~ zero fieldcooling!
Và lĩnh vực FC ~ làm mát! thí nghiệm cung cấp cho nhau
các giá trị của x dưới một nhiệt độ đặc trưng (Tb5220 K !.
Kết quả này cho nội địa hóa spin và trật tự từ
thất vọng. Tương tự x vs sự phụ thuộc T thường được quan sát
trong các hệ thống khác như các hợp chất spin giống như thủy tinh ~ nơi
Tb sẽ là đông nhiệt độ! hoặc hạt mịn từ
~ nơi Tb sẽ là nhiệt độ chặn !. trên thực tế,
các phép đo độ nhạy cảm trên LaNiO2.70 hiện
hành vi tương tự là analyzed23 về sắt từ
các cụm của các kích cỡ khác nhau. Tuy nhiên nguồn gốc của các
cụm vẫn uncertain.23 tại T.Tb, cải tiến của
xPauli đã được quan sát trong sự trùng hợp với sự gia tăng r @see
inset của hình. 4 ~ a! #. nâng cao trong x gần một metalinsulator này
chuyển được giải thích bởi sự gia tăng trong hiệu quả
hàng loạt (x} m * / m) dự kiến trong một Fermi-lỏng model.18
Không có sự khác biệt giữa Tb của LaNiO2.75j và LaNiO2.75
đã được quan sát. Tuy nhiên, ở nhiệt độ cao hơn
(T.330 K !, trong khi một giá trị T độc lập x trong LaNiO2.75
là quan sát, LaNiO2.75j cho thấy một hành vi Curie-Weiss rõ ràng
với một âm Curie-Weiss nhiệt Q> 45 K.
Từ Curie liên tục, chúng tôi có được số hiệu quả của
Bohr magnetons meff51.86.
Đối với mẫu x50.5, x vs T được thể hiện trong hình. 4 ~ b !. Chúng tôi
tìm thấy một đỉnh rộng tại TN5320 K và một hành vi Curie-Weiss
ở nhiệt độ cao với một âm Curie-Weiss nhiệt
Q> 630 K cho thấy tương tác phản sắt từ mạnh.
Từ Curie liên tục chúng ta có được meff53.5mB,
mà là gần với giá trị dự kiến Ni 21 (S51 và
g; 2,3). Tỷ lệ Q / TN> 2 cho thấy một mức độ của sự thất vọng
trong hệ thống từ tính.